PER GIUSEPPE BASSO 149 



Se per i singoli punti analoghi distribuiti lungo la retta indefinita OA condu- 

 ciamo le parallele ad OjB e per i singoli punti analoghi della indefinita OB con- 

 duciamo le parallele alla OA, abbiamo nel piano OAB Ma reticolo, le cui maglie 

 sono parallelogi-ammi eguali a quello che ha per lati contigui OA, OB. I vertici di 

 questi parallelogrammi rappresentano tanti punti analoghi e nel loro piano non ne 

 esistono altri fuori di essi. 



Immaginiamo ancora che lo stesso piano si muova parallelamente a se stesso fino 

 ad incontrare un altro punto analogo C, tale che fra A e C, sulla loro congiungente, 

 non ve ne siano altri. Sulla retta AC indefinita si hanno moltissimi punti analoghi 

 equidistanti e la distanza fra due successivi è uguale & OC. l piani paralleli al primi- 

 tivo OAB. condotti per i singoli punti analoghi della OC contengono tutti reticoli 

 eguali, i cui vertici o nodi rappresentano tutti i punti analoghi esistenti nello spazio. 



Il sistema si può dunque considerare come un reticolo a tre dimensioni, le cui 

 maglie sono parallelepipedi similmente orientati e tutti eguali a quello che ha per 

 spigoli contigui OA, OB, OC. I vertici di tali parallepipedi o nodi del reticolo 

 tengono il posto di tutti i punti analoghi da cui il sistema è costituito. 



Siffatta formazione di un sistema omogeneo di particelle o punti materiali è 

 adottata generalmente per ispiegare la struttura dei corpi cristallizzati e per interpre- 

 tarne le leggi geometriche. Ora è ben ragionevole ammettere che la massa eterea, con- 

 tenuta in ognuno di questi corpi, presenti una somigliante disposizione di particelle, 

 almeno per quella sua parte che è solidale al corpo, cioè che viene da questo trascinato 

 con sé in caso di movimento, siccome risulta dalle ricerche sperimentali del Fizeau. Così 

 s'intende come un elemento d'onda attraversando un cristallo, scuota nel suo propa- 

 garsi i successivi strati di un fascetto etereo, la cui densità può essere diversa secondo 

 la sua varia direzione. Non v'ha dunque difficoltà, perchè si estenda anche al moto 

 luminoso nei cristalli il principio ammesso da Fresnel pei mezzi isotroj)i, cioè che si 

 assuma sempre come rappresentante la densità dell'etere lungo una data linea l'invei-so 

 quadrato della velocità di propagazione del moto lungo la linea stessa. 



Dalle note leggi della rifrazione doppia si può sempre avere l'espressione della 

 velocità di trasmissione del moto luminoso in un mezzo birifrangente, qualunque sia 

 la sua direzione. 



Esamino subito il caso più importante, cioè quello dei cristalli uniassi. Dei due 

 raggi rifratti che nascono da im raggio incidente qualunque, l'ordinario si propaga 

 con velocità costante per tutte le direzioni ed eguale al reciproco dell'indice di rifra- 

 zione ordinaria ; il raggio straordinario si propaga con velocità variabile colla direzione 

 di propagazione. Adunque la massa totale d'etere contenuta in un cristallo uniasse si 

 compoi-ta, in quanto alla trasmissione dei due moti rifratti, come farebbero due masse 

 compenetrantisi ma distinte ; una di queste , omogenea in senso assoluto , sarebbe il 

 veicolo del moto rifratto ordinario; l'altra, omogenea in senso ristretto, cioè assimilabile 

 ad un reticolo a tre dimensioni a maglie eguali parallelepipede, trasmetterebbe il moto 

 rifratto straordinario. 



Sia presa come unità la velocità della luce aUo esterno del cristallo, cioè la 

 velocità del raggio incidente. — Siano a, 6 le velocità di propagazione rispettiva- 

 mente nella direzione trasversale e nella direzione parallela all'asse ottico del cristallo. 



