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Der Verfasser zeigt nun, dass sich auf einfache Weise die 

 Grosse der niagnetisirenden Kraft berechnen lilsst, welche der 

 iirsprUnglich durch den vStab geleitete Strom auf die Molekular- 

 magnete ausiibt. 



Ausgehend vom Biot-Savart'schen Satze, dass ein unend- 

 lich langer, geradliniger Strom auf einen Magnetpol wirkt, ver- 

 kelirt proportional mit dem senkrecbten Abstande des Poles vom 

 Stromleiter, reducirt sich das Problem auf ein solches der Ebene, 

 so dass man zu rechnen hat die Wirkung einer gleichmassig 

 mit Masse belegten Kreisfliiche (die untersuchten Stabe batten 

 kreisformigen Quersehnitt) auf einen in ihrer Flache gelegenen 

 Massenpunkt. 



Bei dem frither angegebenen Kraftgesetze wirkt aber eine 

 gleichmassig mit Masse belegte Kreislinie auf einen ini Innern 

 der umschlossenen Flache liegenden Punkt nicht, auf einen 

 ansserhalb in derselbenEbene liegenden Punkt aber so, als ware 

 die Masse des Kreises ini Mittelpimkte vereinigt. 



Hiedurch wird nun die Rechnung sehr einfach, und man 

 erhalt als die Kraft, welche auf einen im Abstande r von der 



nf 



Axe liegenden Magnetpol ausgeubt wird p =z ~^ worin k eine 



Constante und a der Halbmesser des Stabes ist. Das Gesammt- 

 moment auf alle in dem Stabe enthaltenen Molekularmagnete ist 

 dann wciters R^=K/a, worin K wieder eine Constante und / die 

 Lange des Stabes bedeutet. 



Der Verfasser hat die Eigenschaften der Nachstrome auch 

 experimentell untersucht und hiebei einige schon aus den theoreti- 

 schen Entwicklungen vorherzusehende bestatigt gefunden, sowie 

 auch verschiedene anderevon vorneherein nicht zu bestimmende, 

 theilweise sogar aufiallende Eigenschaften kennen gelernt. 



.Selbstveila^ <ter kais. Akatl. dei VVisscuschaften in Wieu. 



Druck del k. k. 11 of- uml Staatsdruckerei. 



