ET LA DEPRESSION DU MERCURE. 17 



tive au ménisque n'altère pas la loi du rapport inverse de la dépression au 

 diamètre, c'est-à-dire que cette loi se déduit de la formule de Laplace : 



D = « f- H ) , 



aussi bien, lorsque l'on suppose que la surface du ménisque est un 

 ellipsoïde de révolution dont le petit axe est égal à la moitié du rayon du 

 tube, que lorsqu'on la considère comme une sphère. En elfet, on a dans 



rt- a- 



R' = — = — = 2a, 



b «_ 



2 



en appelant a le rayon du tube, d'où 



a 



D == — 



2a 



La dépression est la moitié de ce qu'elle serait si le ménisque était une 

 sphère, mais elle est toujours en raison inverse du rayon du tube. 



Pour accorder la théorie et l'expérience, nous avons dû écarter les 

 nombres relatifs aux tubes 6, 7, 8, 15, les deux premiers donnant des 

 nombres beaucoup trop forts, les seconds beaucoup trop faibles. Les deux 

 premiers étaient des tubes très-épais, ainsi qu'on peut le voir dans le tableau 

 des épaisseurs. Les seconds étaient formés en effilant des tubes très-larges 

 de cristal, et leurs épaisseurs étaient tellement faibles que je n'ai pas cher- 

 ché à les mesurer. Les écarts présentés par ces tubes sont si considérables 

 et se sont reproduits si constamment dans toutes les observations, qu'ils 

 me semblent indiquer clairement une influence de l'épaisseur des parois 

 du tube. Ainsi, la dépression dans le tube 6 est notablement plus forte 

 que dans le tube 5; cependant le diamètre du premier l'emporte sur celui 

 du second. Au contraire, la dépression dans le tube 8 est plus faible que 

 dans le tube 1 1 , quoique le rayon de celui-ci soit environ les | du rayon 

 du premier. Dans le tube 15, la différence, bien que sensible, est moins 

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