MAGINETISME TERRESTRE. 29 



et par coiiséquenl, en verlu de (4), réqualion 



m H/. cosOy-;) + KRcos(^ -;; + /■=— ^1 +-J ■ 



Si Ton remplace l'appareil par un cyliiitlre de révolution, homogène cl do 

 poids égal, pour lequel le monienl d'inerlie est l|, el que Ton observe alors 

 T^ el A^, on aura, puis(|ue dans ce cas Ilf* = 0, KR =■ 0, 



(15) /=î!!i(i^!^y, 



^ ' ' Tî \ 16/ 



(jui fera connaître f. 



a est une petite conslanle inslrumenlale; on mesurera «, el en posant 

 a + a = /), on aura, par (2), 



(13) H^sin(y — ;) H- KRsiii(î — ;)— /•(? — =) = (». 



^ se mesure, el les deux équations (i2) el (13) conslituenl deux relations 

 enlre Rp, KR, y et z. 



Si Ton remplace maintenant raimani par un autre aimant de moment 

 magnétique ^j., de même forme, de même poids el de mêmes dimensions 

 (|ue le premier, on aura, en admettant comme première hypothèse que la 

 force non mar/ncliquc l\ ne varie pas avec le moment magnéti(|ue, les deux 

 nouvelles équations 



rr'l / A'n* 



(|->') . . . |I^'cos(,y-;')-i-KHros(z-n+/^=.-jrj(l -^-pr) 



(13') .... llM'sin(i/- ;') -^ KRsin(c— ;')— 7'(;' — p) = 0, 



OÙ ^', T', A' désignent les données d'observation relatives à i^'. 



En posant ^' = f:>i;., (i désignant le rapport des deux moments magné- 

 tiques que l'on déleimine expérimentalement à l'appareil de déviation, 

 les équations (12), (13), (12'), (13') feront connaître les quatre incon- 

 nues y, z, 11^ et KR. 



