6 MAGNETISME TERKESTKE. 



faire inlervenir un frottemenl majinétique) si l'on tient compte des réactions 

 dues à la suspension, du froltemenl et de la résistance de Pair, qui, l'expé- 

 rienre le prouve, délruisenl en les réduisant progressivement les oscillations 

 des barreaux. 



3. L'inlerprétalion de la formule (4) est intéressante. Elle montre que, 

 dans le phénomène d'eniraiiiemeni de l'aimant par le méridien mobile, tout 

 dépend du rapport entre les durées des deux genres d'oscillations suivants : 

 d" oscillations propres à l'aimant, autour du méridien supposé fixe; 2° oscil- 

 lations propres au méridien lui-même , autour d'une position moyenne. 

 Supposons l'oscillation propre de l'aimant plus rapide que celle du méridien; 

 alors l'axe magnétique accompagne le méridien en oscillant autour de lui; 

 il atteint en même temps que le méridien une élongation maximmn de 

 même sons, mais plus grande, et rétrograde ensuite avec lui. Quand, au 

 contraire, l'oscillation propre de l'aimant est, dans un rap|)ort suHisani, moins 

 rapide que celle du méridien, l'oscillation de l'axe magnétique, dépendante 

 de celle du méridien, a moins d'ampliiude que celte dernière et se fait en 

 sens contraires; alors, pour une oscillation donnée du méridien, celle de 

 l'aimant diminue de plus en plus à mesure que le moment magnétique dimi- 

 nue ou (pie le moment d'inertie augmente; elle s'anr)ule pour un moment 

 magnétique nul ou ini moment d'inertie infini. Entre les deux cas opposés 

 que nous venons d'examiner, savoir l'oscillation de l'aimant lespectivenjciil 

 plus rapide ou moins rapide que celle du méridien, se présente le cas par- 

 ticulier de l'égalité de durée de ces deux genres d'oscillations. Le calcul de 

 l'intégrale générale de l'équation du mouvement montre aisément qu'alors 

 la formule (4) ne s'appli(pic plus. Nous ne nous arrêterons pas à traiter 

 à nouveau ce cas spécial, les laits d'observation dont nous aurons à nous 

 occuper se rapportant au premier des deux cas généraux ci-dessus mentionnés. 



A. Des considérations précédentes résulte, dans la théorie de Gauss, une 

 importante conséquence : c'est qu'en un même lieu la direction de l'axe 

 magnétique d'un aimant libre est indépendante de son moment magnétique, 

 ou, en d'autres termes, que tous les déclinomètres doivent v renseigner la 

 même déclinaison. 



