4 MAGNÉTISME TERRESTRE. 



moment magnétique de l'aimant; H, rintensilé horizontale; on a l'équation 



W _=-s.n(Ç-x), 



OU, ^ et X étant très petits, 



(2) ^"T^=T^- 



On se propose d'examiner Tcffet du déplacement du champ; on peut donc 

 prendre H constante. Soll alors 



(3) ê = /( sin at, 



k ei a étant deux constantes, une oscillation du méridien magnétique. 

 L'équation (2) aura pour intégrale générale 



(4) X = A cos (^ y — ■ 



V 



I = A cos I \/ -;- ( -t- a 



I 



A et a étant des constantes arbitraires. 



Le premier terme du second membre représente les oscillations de l'aimant 

 abandonné à lui-même autour d'un méridien magnétique fixe. Ce sont les 

 oscillations que l'on mesure lors de la détermination de l'intensité horizontale 

 du magnétisme. On peut faire ici abstraction de ces oscillations, ce qui revient 

 à supposer la constante A = 0. Le second terme exprime le mouvement de 

 l'axe magnétique dû au déplacement du champ. 



Désignons par 9 le temps d'une oscillation entière du méridien mobile, 

 par T le temps d'une oscillation entière de l'aimanl autour d'un méridien 

 magnétique fixe. Nous aurons évidemment 



a 



T' 



T 



T' 



et on pourra écrire, en négligeant les puissances supérieures de ^ , 



(«) ^-^=^G)'- 



