DE L'ÉCORCE SOLIDE DU GLOBE. 9 



On pourra donc écrire 



§ (I -*- ï) =-£)„/"'"" ^'^^ 



el les équations précédentes deviendront 



-;f= (-b)„," (' -^ ')" 



10. Ces équations sont |)récisément celles du niouvemenl de rotation 

 d'un ellipsoïde solide, sous riniluence des allraclions du Soleil el de la 

 Lune. On peut donc énoncer le théorème : 



Théorème I. — Si les éléments perturbateurs du noyau et de l'écorce 

 terrestres diffèrent peu entre eux, on peut imaginer un eUipsoïde solide, 

 dont les éléments perturbateurs el les vitesses angulaires sont les mojjennes 

 entre les éléments perturbateurs et les vitesses angulaires du noyau et de 

 l'écorce. 



Or, pour un ellipsoïde solide, on connail les intégrales des équations (17); 

 on connaît donc les vitesses angulaires moyennes entre celles / el /', m el 

 m' de Pécorce et du noyau. El le problème serait entièrement résolu, si l'on 

 était en droit d'allirmer que les différences / — /', m — m' sont insigni- 

 fiantes. Nous aurons à les calculer. 



11. Mais d'abord, examinons, abstraction faite de ces différences, qui 

 sont assez faibles, les conséquences principales du Théorkme I. 



On sait qu'outre la nutation eulérienne, il existe, pour notre ellipsoïde 

 fictif, deux nutalions bien distinctes, la nutation bradléonne et la nutation 

 diurne, qui ont respectivement pour fadeurs - (^ ± ^j, en laissant de côté 

 l'indice m. 



Le premier se réduit à -^^^ dans l'hypothèse B == A; c'est dans cette 



