22 THÉORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION 



Il n'y a lieu de s'occuper de ces expressions que si le froUement n'est 

 pas négligeable. Dans ce cas, on voit que Ions les termes décroissent rapi- 

 dement avec le lemps et sont, par conséquent, insensibles à l'époque actuelle. 



Il est donc permis de faire abstraction du frottement, et il ne restera plus 

 qu'à considérer (|uels sont les termes, renfermant les constantes arbitraires, 

 qui proviennent des actions mutuelles seules, dans les équations précé- 

 dentes (23). 



25. Celles-ci se réduiront à 



;iï'-"'^'^ = -'"''' 



(24) .... 



En y posant 



fl = f, sin (II, -h p,l) + f, sin {h, -+- y ■^- pj), 

 s i = f , cos (6, -+- pj) -t- fj cos (6i -i- --f -*- PsO , 



on trouve que /3, et [i., doivent satisfaire aux équations suivantes : 



(n ■+■ p,)' — «,(n -H pi) — 2aj = ; 



d'où 



p, = n -H p, = -^ ± y -- -t- 2«„ 



qu'on peut écrire très a|)proximalivement, puisque 2*^ est très faible relati- 

 vement à ^, et que, de plus, n, = n(\ -\~ «,) dilTère fort peu de n : 



«1 1", 2cr,\ 



l 6, -+- y H I, l /,, ^ y H t^ 



il"' ) "i 



h, + p,f = ' fej -1- j. -f- S,' = ( 



,2., ) , ^^». 



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