26 THÉORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION 



29. Nous écrirons simplement le second membre, mulliplié par s', et 

 augmenté de sin y(-|) , alln d'obtenir l'expression complèie de 



p _ 4x«/D\' 

 h~ R, \R/ 



relative au Soleil, en supprimant les termes dont la pratique astronomique 

 n'a pas à tenir compte : 



? = s"«o sin y + s'^0), — sV„(2r), — s"c,[0 — r] 

 (26) . + •'' i '■'(20)' ■+- «"«(^O — r), - Cs(0 + r), - <[(20 + Q), — (20 — Q),l 

 -♦- e;[(0 + r -^ Q),] - '-iK^r + Q), - (2r - Q\] 

 — cï( - o + âr), + C3'(— O -^ T), -4- c;(0 — r), i . 



Si nous comparons cette expression à celle de notre Revision des constantes 

 de Gastronomie siellaire, page 76, nous voyons qu'il n'y a lieu d'ajouter à 

 cette dernière que les termes en o + r ± q et en (— o + 3r), de coeiri- 

 cients respectifs G". 2 el — 0".02, qui sont absolument insensibles pour 

 une Terre solide, et le seront certainement aussi pour l'écorce, ainsi que les 

 termes du quatrième ordre en 2r =b g. 



Quant aux termes en (o — r) el (— O + r), trouvés antérieurement 

 {ibid., p. 73), ils ont pour coefiicients respectifs 0".13 elO".003, qui sont 

 plus faibles que celui des termes en o + r + Q. 



Or ces derniers seront bien plus considérablement augmentés que les 

 premiers par l'intégration. 



Nous ferons donc abstraction de ceux-ci. 



30. Pour tous les termes précédents, qui sont de la forme v. sin {y^t -f y), 

 nous avons vu que les dilTérences entre les Ae et les Aif de l'écorce et du 

 noyau s'expriment, dans le cas du signe inférieur ( — ç>) seulement (21), 

 par 



^j — A«' = -' (K" sin u,t -+- K' cos v,l), 



s'(Ai(. — A+') = (— K" cos u,t -t- K' sin u,«) , 



OÙ 



N = i/J -+- n,u, — 2a, el m, ■= n(i -i- a,). 



