52 THÉORIE DU MOUVEMENT DE ROTATION 



Sons le n" III, cnlin, figureroiU les termes qui proviendraienl d'un dépla- 

 cement possible du pôle d'inerlie dû aux précipitalions atmosphériques (*). 

 Quelques astronomes, d'une certaine conipélence en mécanique, ont émis 

 l'opinion que les dépressions ou les surpressions atmosphériques pouvaient 

 jouer le même rôle que les précipitalions. C'est une profonde erreur : les 

 pressions des différents secteurs de l'atmosphère peuvent être considérées 

 comme des forces extérieures; si la somme de leurs moments n'est pas nulle, 

 elles pourront déplacer, d'une quantité très faible, l'axe d'inertie dans 

 l'espace, mais elles ne le déplaceront dans le corps que de la 300'" partie de 

 cette quantité, ce qui sera tout à fait insignifiant. 



36. Les formules des variations périodiques de l'axe d'inertie de 

 Técorce, en obliquité et en longitude, sont : 



Ae = I. 9".2lo cos Q — 0".090 cos 2Q ■+■ 0".555 cos 2© 

 Brapl. — O".0O9 cos (O -*- r) -H 0".096 cos 2C + 0".018 cos ('iC — Q) 



-f- 2(/, cos (20 -+- 9) — 2^3 cos (Q -^ r - 0) 4- r" sin [fo — P'O 

 EuL. II. — r sin (y -t-pt 4- Po) -H r' sin (y -♦- p'( -4- pj). 

 Diurne ■*- y['S., cos 2? -+- 2. sin 2?]. 



III. — (■ sin (f ■*- I) cos (O — A). 



s'M = I. O.O0O2ùAS.t - 6" Mi sin Q h- 0".090 sin 2Q — 0".5b4sin 2© 

 Braol. -+-0".009sin(O-+-r)-+-0".05tsin(O-r)-0".097sin2C:-0".0l4sin(2C;-Q) 

 -+-0".027sin((C-r') t--2d, sin{-20 — 6) —2(l-,sin(0 -^V - 6) + y'' cos{po — p'l). 

 EuL. II. — r cos (y -t- ^« -+- p„) -+- r' cos (y -t- p'i -t- p'o). 

 Diurne -+- y[— 2, sin 2? -t- 2, cos 2?]. 

 III. - i cos (o ■+- I) cos (O — A). 



2, et 2^ représentent respectivement : 



2, : _ 1. 152 — 0.1 31 cos Q -+- 0.30 cos 2© +■ 0.84 cos 2C, 

 2,: —0.18 sin Q -+- 0.59 sin 2© -4-0.88 sin 2C. 



en omettant quelques termes lunaires peu importants. 



{*) Voir Essai xur lest variations de lalilude, 1894. 



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