14 RÉFRACTIOi> ET DISPERSION 



remarque que, pour le cas en question , on peut poser h = li' , puisque la 

 force élastique d'une onde est égale à celle de l'air ambiant; si, de plus, 

 ou remplace?!^ — 1 par 0,00058877, et le coefficient de dilatation de l'air 

 a par 0,00566, on obtient, après tout calcul : 



V/ h{t — t' 



1 -»- 0,0000284 



i -H 0,00366 {t-\-t') 



On voit, par cette expression, que l'indice de réfraction m, propre au 

 passage du rayon de l'air dans l'onde, est supérieur à l'unité quand la tem- 

 pérature t du milieu est plus élevée que celle i' de l'onde; au contraire, 

 m est moindre que 1, quand t est inférieur à t'. 



Figure 1. 



Dans la recherche de la déviation d'un rayon traversant une onde, 

 je considérerai, comme cas le plus simple, celui où le rayon incident et 

 le rayon émergent sont dirigés dans un même plan. Soient BC et B'C' les 

 lignes d'intersection de celui-ci et des surfaces de séparation de l'onde 

 d'avec l'air ambiant. Quand l'œil placé en reçoit le rayon émané du 

 point A après sa déviation suivant knn'O, l'angle AOh' est le déplace- 

 ment éprouvé par le rayon, à l'instant considéré de sa transmission à tra- 

 vers l'onde suivant la direction indiquée. 



Imaginons deux plans chacun tangent à une des surfaces de l'onde, 

 l'un au point d'incidence n [fuj. 2) et l'autre au point d'émergence n' : ces 

 deux plans sont perpendiculaires à celui des rayons k'n et On'; les tan- 

 gentes nD et n'D aux deux lignes d'intersection courbes sont les traces 

 de ces plans sur celui knn'O. Il est évident que la déviation du rayon lumi- 

 neux s'effectuera comme s'il traversait le milieu prismatique n\)n' moins 

 dense, et dont l'angle au sommet D sera désigné par 0. 



