DE L'AIR ATMOSPHERIQUE. 



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Figure 2. 



C : 



Supposons d'abord le point A à l'infini : le rayon incident A'h sera de 

 direction parallèle au rayon direct AO ; soient y son inclinaison sur la 

 normale à la face d'incidence et « celle du rayon émergent n'O, mesurée de 

 la même manière par rapport à l'autre surface. Si nous désignons par x 

 la déviation kOn' , on aura les relations suivantes entre les angles qui se 

 trouvent désignés par une seule lettre dans la dernière figure : 



90° 

 90° 



« + .j,= 180° 

 y == 9 -t- ». 



De ces deux équations, on déduit : 



(2) .1- = 9 — y — j:. . 



La grandeur de l'angle d'émergence a se déduit de la formule suivante, 

 qui convient à un milieu réfringent prismatique quelconque que deux 

 rayons traversent sans cesser d'être dans un même plan : 



sin a = sin â »' m^ — si 



sin-'y — sin y cos 



Dans cette formule m représente l'indice de réfraction de la substance du 

 prisme. 



Si les angles 6 et y et l'indice m étaient connus, on calculerait aisément 

 la grandeur de x. 



C'est à l'aide de cette dernière valeur que nous déterminerons très-sim- 

 plement la déviation lorsque le point est situé à une distance finie. 



