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REFRACTION ET DISPERSION 



Figure 3. 



A' 



En effet, soit A {fig. 5) le point lumineux; Ah n'O sera la marche du 

 rayon entre celui-ci et l'œil, de sorte que la déviation éprouvée aura pour 

 valeur angulaire AOn', que nous désignerons par y. Du point O menons une 

 droite OA' parallèle au rayon incident A«; l'angle A'Oh' est égal à la dévia- 

 tion x qu'éprouverait le rayon A?! s'il venait de l'infini dans la même 

 direction, conséquemment sous la même obliquité 7, par rapport à la 

 face nD. Soit y' l'accroissement A'OA de la déviation y si le rayon émanait 

 du point situé à l'infini; on aura évidemment : 



^ = 2/ -+- !/'■ 



Les inflexions en n et en n' dues à la réfraction étant très-faibles, les 

 lignes Ah et Ah', que nous désignerons par d et rf', étant d'ailleurs très- 

 grandes, nous considérons OAh comme formant un triangle pour lequel 

 on a la proportion : 



sin «/ : sin i/' : : rf : rf'. 



Fjes déviations dont il sera question sont généralement très-petites, les 

 plus fortes ne dépassant guère 25", on peut substituer le rapport ~. des 

 angles à celui de leurs sinus; et on déduit de la proportion, combinée avec 

 l'équation première, l'expression suivante : 



(3). 



2/ = X 



d -)- d' 



La déviation pour un rayon émané d'un point situé à une distance finie 



