SUR LA CAPILLARITE 13 



le liquide contenu dans le canal exercera à son tour une certaine pression 

 sur une base plane située dans l'intérieur de ce canal, perpendiculairement 

 à ses côtés, à une distance quelconque sensible de la surface, cette base étant 

 prise pour unité. Cette action, que l'on pourra déterminer en partant du 

 principe précédent, sera plus petite ou plus grande, selon que la surface sera 

 concave ou convexe, que si elle était plane. On verra que son expression 

 analytique est composée de deux termes : le premier, beaucoup plus grand 

 que l'autre, exprime Faction de la masse terminée par une surface plane; 

 c'est à ce terme que sont dus la suspension du mercure dans un tube de 

 baromètre à une hauteur deux ou trois fois plus grande que celle qui est due 

 à l'atmosphère, le pouvoir réfringent, la cohésion et les affinités chimiques; 

 le second terme exprime l'action du ménisque compris entre la surface courbe 

 et le plan tangent au point qui sert de base au canal. C'est à ce terme, dépen- 

 dant de la courbure de la surface, qu'est due l'action capillaire. C'est ainsi, 

 par exemple, que l'on peut expliquer l'élévation d'un fluide dans un tube 

 capillaire, en concevant par l'axe du tube un canal infiniment étroit qui, se 

 recourbant un peu au-dessous du tube, irait aboutir à la surface plane et hori- 

 zontale du liquide dans le vase. L'action du fluide du tube dans ce canal sera 

 moindre, à cause de la concavité de sa surface, que l'action du liquide du 

 vase sur le même canal. Le fluide devra donc s'élever dans le tube pour 

 compenser celle différence. 



On voit par cette relation à peu près textuelle des idées de Laplace, que, 

 une fois qu'on a déterminé l'action du ménisque correspondant à un point 

 quelconque de la surface, c'est-à-dire l'action du volume compris entre le 

 plan tangent en un point quelconque et la surface sur un canal normal en ce 

 point à celle-ci, cette action se traduisant en une pression, on pourra appli- 

 quer à la solution du problème les principes ordinaires de l'hydrostatique, et 

 en particulier celui de l'équilibre d'un canal recourbé soumis à la pesanteur 

 et à certaines pressions sur ses surfaces libres. 



Pour déterminer l'action du ménisque, Laplace considère d'abord l'action 

 d'une sphère sur un canal perpendiculaire à sa surface. En faisant, dans la 

 valeur de celte action, le rayon de la sphère infini, on a l'action d'un corps 

 terminé par un plan. En retranchant de celte action celle de la sphère, on 



