SUR LA CAPILLARITÉ. 31 



/ étant la longueur du filet 00,. On aura par suite 



ce que Poisson voulait démontrer. 



Non content de ce résultat, Poisson montre encore qu'il faut avoir égard à 

 la compression que le liquide subit près de la paroi du tube, à cause de 

 l'attraction de celui-ci. Appelant A le poids de liquide soulevé ou déprimé, 

 de contour du tube, et 7,7' deux constantes relatives à la nature du liquide et 

 à celle du tube, il établit dans l'hypothèse d'une densité constante, la formule 

 posée par Laplace : 



a = (27' — q) c. 



Pour faire voir ensuite l'inexactitude du coefficient de c, il partage le 

 liquide en plusieurs parties, au moyen d'un plan horizontal GH (/?>/. i) mené 

 à une distance sensible au-dessous de la surface AOB, et d'une surface cylin- 

 drique parallèle à la surface intérieure du tube, et distante de celle-ci d'une 

 longueur KL insensible, mais plus grande cependant que le rayon d'activité 

 des molécules du tube sur celles du liquide. Il désigne par C, C les parties du 

 liquide comprises entre cette surface et la paroi, et par D, D' celles qui sont 

 dans l'intérieur de cette surface , puis il appelle Q, Q', P, les actions verticales 

 exercées sur C par D, D', C. En négligeant, à cause de l'insensibilité de l'épais- 

 seur KL, le poids de C,et la pression exercée sur sa surface supérieure pas 

 l'atmosphère , on a pour l'équilibre de cette partie l'équation : 



Q + Q' + p = 0. 



Observant que l'attraction du tube n'agit pas sur D, et que par suite le 

 poids de cette partie, qui ne diffère de A que d'une quantité insensible, n'est 

 soutenu que par l'action de C sur D égale à l'action réciproque Q de I) sur 

 C, Poisson admet 



Q= A. 



L'action mutuelle de C et de D' étant analogue à celle qu'exerce un tube 



