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sur une colonne liquide placée dans son intérieur, on aura, en confondant le 

 contour intérieur de c avec le contour du tube : 



Q' = cg. 



Enfin , en intégrant l'expression de l'attraction de deux éléments des par- 

 ties c, c', on trouve, 



P = ici/. 



Ces valeurs rassemblées donnent : 



A = cq. 



Valeur qui ne peut s"accorder avec la précédente de A, que dans le cas où 

 <j = (]', c'est-à-dire où le tube est de la même matière que le liquide; et dans 

 ce cas, en effet, le liquide n'éprouve pas de compression près du tube. 



Poisson ayant ainsi démontré , selon lui , la nécessité d'avoir égard aux 

 variations de densité du liquide près de sa surface libre et de la surface du 

 tube, ne pouvait plus considérer l'attraction de deux éléments de volume 

 comme une fonction seulement des masses et de la distance; il fallait en outre 

 introduire dans cette fonction les coordonnées des centres de masse de ces 

 éléments. 



Nous ne suivrons pas Poisson dans la longue et savante analyse qu'il a 

 basée sur ce principe. Constatons seulement qu'il est arrivé à des résultats à 

 peu près identiques à ceux de Laplace et de Gauss, et qu'il a su démontrer la 

 constance de l'angle de contact d'un liquide et d'un solide, mais d'une ma- 

 nière bien moins élégante que le dernier dq ces deux grands géomètres. Je 

 n'entrerai pas non plus dans le détail de toutes les questions particulières qu'il 

 a traitées; nous aurons dans le cours de ce travail l'occasion de parler de 

 quelques-uns de ses résultats. 



Ce qui doit nous intéresser le plus vivement en ce moment , c'est l'examen 

 des deux objections fondamentales contre les théories précédentes, que nous 

 venons de rapporter. C'est pour nous un profond sujet d'étonnement (pie 

 cette négation absolue de la possibilité de résultats existants, et l'étonnenu'iit 



