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Donc, affirme Poisson, dans l'hypothèse d'une densité constante, la quan- 

 tité H doit être nulle, et les phénomènes capillaires ne peuvent avoir lieu. 



Nous irons plus loin, car nous ferons voir qu'en tenant compte des forces 

 «pie néglige Poisson, on arrive à cette conséquence que la quantité H n'est 

 pas nulle, mais négative comme R, de sorte que les phénomènes capillaires 

 doivent également avoir lieu dans l'hypothèse d'une densité constante; seu- 

 lement, ils devront être tout à fait contraires à ceux que prévoit Laplace: 

 c'est-à-dire qu'il devra y avoir dépression là où Laplace trouve une éléva- 

 tion et réciproquement. 



Pour plus de simplicité, supposons le fdet vertical de sorte que « = l, et 

 admettons qu'à la hase de ce filet, la surface du liquide soit de révolution 

 et que l'on ait ainsi l = V. L'équation (1) deviendra 



n 



K — • — ■+- qpa ■+-[!= 0. 



Complétons l'équation (2) en y introduisant les forces que Poisson a négli- 

 gées, savoir la pesanteur, dont l'expression sera 



f l , , gpkuP 

 J kasds = — - — , 



et l'action du ménisque que nous devrons calculer. 



A cet effet, suivant la méthode de Laplace, nous déterminerons l'action 

 d'une sphère sur un filet à section variable ko>s normal et extérieur à la sur- 

 face. Soit dm la masse d'un élément de ce filet, situé à une distance r du 

 centre c de la sphère , et à une distance f d'un élément rfM d'une couche 

 sphérique dont le rayon est u : en appelant 6 l'angle mCM et ci l'angle du 

 rayon CM avec un plan fixe passant par Cm, on aura 



f /M = du di> de. u 2 sin « , 



et l'attraction de cet élément sur dm, décomposée suivant la distance Cm, 

 aura pour valeur, ? étant la fonction d'attraction r 



r — m cos 6 

 dm ih dr dû 'i 1 sin 8?{f) j. 



