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un tube cylindrique à section circulaire de rayon r , c'est-à-dire le volume 

 du tube compris entre la surface capillaire et le plan du niveau extérieur 

 supposé prolongé dans l'intérieur du tube, nous devrons avoir évidemment 



v 



_ = 4,813. 



4,813 étant la valeur en millimètres carrés de ce rapport ^ pour les tubes 

 d'un très-petit diamètre et d'une épaisseur moyenne. 



Je désirais vivement vérifier une égalité aussi explicite, et il me paraissait 

 que, dans le cas actuel, c'est-à-dire en ce qui concerne la dépression du 

 mercure, cette vérification n'était pas difficile et pouvait se faire de la ma- 

 nière suivante : 



Un tube (fig. 11), dont l'une des extrémités est soigneusement rodée , tandis 

 que l'autre est étirée et recourbée, plonge dans une cuvette large et profonde 

 remplie de mercure. Le niveau ne doit être que d'un à deux millimètres tout au 

 plus au-dessus de la pointe effilée. En aspirant dans le tube, on force le mer- 

 cure à passer à travers cette pointe et à pénétrer dans la partie cylindrique, où 

 il s'arrête à une petite distance au-dessous du niveau. On détermine à l'aide 

 du cathétomètre la hauteur du niveau au-dessous de l'extrémité supérieure du 

 tube, qui doit être rigoureusement horizontale; soit H cette hauteur. Cela 

 fait, on retire brusquement le tube. Il est clair tpie, dans ce mouvement, il ne 

 pourra sortir ni entrer aucune quantité de mercure. On pèsera celle qui se 

 trouve dans le tube ; soit p son poids. Une détermination préalable a fait 

 connaître le poids P , qui remplit entièrement le tube lorsque l'extrémité su- 

 périeure est fermée par un fragment de glace. De plus, et à l'aide de la ma- 

 chine à diviser, on mesure très-exactement le rayon r du tube. Cela posé, si 

 nous appelons x le poids de mercure déprimé , et qui est égal à vA , A étant 

 le poids spécifique du mercure et v le volume déprimé, nous aurons 



x = P — p — srar'H, 



et si la théorie est exacte, on devra trouver 



X 



= 4,815. 



-rrs 



