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capillaires de l'eau à différentes températures sont d'une extrême précision 

 et très -nombreuses. Les résultats obtenus avec deux tubes de diamètre diffé- 

 rent confirment celte conclusion des recherches de Simon, que le diamètre 

 du tube n'influe pas sur les variations de la hauteur capillaire avec la tempé- 

 rature; ils permettent également de représenter l'ensemble de ces variations 

 par une formule d'interpolation du premier degré, bien qu'il serait plus exact 

 de recourir à une équation d'un degré supérieur. Celle formule approxima- 

 tive sérail pour l'eau : 



h, = 15,535 — 0,0287 t. 



On voit que les données numériques de cette expression sont à peu près 

 identiques à celles de la formule de M. Briumer 



/,, = 15,332 — 0,0286 t. 



Ees recherches de M. Wolf confirment nécessairement en même temps 

 cette conclusion contraire à la théorie, que la hauteur capillaire décroit , quand 

 la température s'élève, beaucoup plus rapidement que la densité. 



En poussant jusqu'au bout cette conséquence de ses recherches, M. Wolf 



permettrai de répondre à M. Wolf que, en faisant les remarques que je viens de rapporter, il 

 a dû perdre de vue un des points essentiels de mon travail. J'ai montré en effet, dans ce mé- 

 moire, comment en employant un jaugeage au mercure pour mesurer le rayon moyen des 

 tubes, on était forcé, pour corriger les erreurs dues aux inégalités de calibre du tube, de 

 prendre une moyenne entre les dépressions ou les élévations observées en différents points du 

 tube. Cela étant, on comprend que ees dépressions ou ces élévations peuvent être modifiées 

 plus fortement par ces inégalités de calibre que par la température, de sorte que l'on ne peut 

 plus constater une influence régulière de celle-ci. 



Plus loin M. Wolf déclare ne pas bien comprendre ce que j'ai voulu exprimer, en objectant 

 au procédé de Simon que l'air du réservoir avait à vaincre, pour refouler le liquide, non-seu- 

 lement la capillarité de celui-ci, mais aussi celle de l'air. Cette idée me paraissait cependant 

 assez simple pour n'avoir pas besoin de développement; il suffit de concevoir un instant l'air 

 du tube liquéfié, pour se représenter le ménisque d'air, arrivé au bout du tube, comme ca- 

 pable de résistera une pression, très-faible sans doute, mais qui n'est peut-être pas négligeable. 

 Il n'était donc pas question là de frottement, mais réellement de capillarité. Au reste, je n'ac- 

 corde que fort peu d'importance à cette idée, et je reconnais beaucoup plus sérieuse l'objection 

 de M. Wolf, fondée sur les variations de l'angle de contact à l'extrémité du tube, objection qui 

 se trouve d'accord avec les différents phénomènes que j'ai rapportés dans ma discussion du 

 procédé de Simon. 



