SLR LA CAPILLARITE. 



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duit rapidement, s'arrête pour ne reprendre que quelque temps après et très- 

 lentement. En mesurant aussitôt après ce premier arrêt, j'ai obtenu : 



La hauteur h ne se maintient que fort peu de temps , quelques minutes 

 ou même quelques secondes. Le dégagement des bulles reprend et cette 

 hauteur diminue jusqu'à devenir bientôt inférieure à D , de sorte que h de- 

 vient négatif. Il n'en est pas moins remarquable que cette hauteur h puisse 

 être positive, même pendant un temps assez court, que le mercure puisse, 

 pendant ce temps, manifester une tendance à s'élever dans le tube; et ce qui 

 rend ce fait plus remarquable encore, c'est que si l'on calcule le produit 

 (H -f',)/-, on trouve ici comme moyenne 4,44, nombre voisin des pro- 

 duits que nous avons obtenus lorsque h représentait la dépression du mer- 

 cure dans le tube de rayon r. Il semble donc que le mercure manifeste 

 momentanément une tendance à s'élever dans le tube égale à celle qu'il a 

 à s'y déprimer d'une manière permanente. Du reste, ce fait s'explique facile- 

 ment par la considération des pressions dues à la courbure des surfaces. 

 Lorsque le mercure est en contact avec le verre , il y a entre ces deux corps 

 une adhésion assez forte; c'est ce qui arrive dans notre expérience entre le 

 mercure et la section inférieure du tube qui y plonge : l'air, pour s'échapper 

 par l'extrémité , ne peut pas brusquement vaincre cette adhésion ; le mercure 

 commence par former une surface courbe adhérente au contour de la sec- 

 lion intérieure du tube, un véritable ménisque concave offrant une résistance 

 semblable à celle des ménisques des liquides capables de s'élever des tubes 

 capillaires. Quand cette résistance peut faire équilibre à la pression intérieure 

 de l'air, l'équilibre s'établit; mais bientôt le mercure, sous l'effort de cette 



