LES ÉLÉMENTS DU MAGNÉTISME TERRESTRE. H3 



De même soit Ro la distance indiquée par une règle à la température 0°; 

 et /3 le cocflîcient de dilatation de la règle (ordinairement de cuivre); soit R 

 la distance lue à ^ degrés, 



R = R„ (I -4- PO- 



Enfin soit Kq le moment d'inertie d'un hai-reau d'acier à la température 

 de degré; fs' le coefficient de dilatation de ce métal; soit K le moment cal- 

 culé à t degrés, on aura : 



K = K(,(1 +p7)' = K„(l +2(3'0. 



Telles sont les relations dont il faut tenir compte pour donner à l'usage de 

 la formule (2) une exactitude complète. 



164. Supposons les oscillations observées à / degrés et les déviations à /' 

 degrés, nous aurons dans la formule (2) numéro 153 : 



. P 7 

 1 H 1- — r 



"'Ko R' R' , . , , , ,, 



x^ =-;^ — j (I ^ 2r.'« - ô(3r _ a (r - «) - r). 



- K si" Y 



Il est bien entendu que l'on ne fait point porter les corrections sur le fac- 

 teur (' + R^-^i7»)j dont la valeur n'est pas assez grande pour être modifiée 

 par les changements de température. 



1 65. M. Lamont a démontré que lorsque les écarts de température sont 

 considérables, comme cela peut arriver dans les recherches à l'air libre, la 

 variation du moment magnétique suit une loi plus compliquée, telle que 

 ]yi^Mo(l — at — a'/-). Hansteen a reconnu le même fait, dans le froid 

 rigoureux qui a régné au mois de février 1844., et il a appliqué la loi ci- 

 dessus au magnétomètre bifilaire, savoir : 



M„(l — 0,0U08'J626« — 0,000009077<'). 



Suivant le grand physicien norwégien, « est toujours compris entre 

 0,0007 et 0,0010. — M. le docteur Lamont a fait un grand nombre d'ex- 

 périences sur des aimants de dimensions et de duretés différentes; en voici 

 les résultats sommaires : 



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