LES ÉLÉMENTS DU MAGNÉTISME TERRESTRE. 47 



3" L'inclinaison, la composante verticale et encore la déclinaison par une 

 aiguille assujettie dans un plan vertical (60 à 62); 



4" La force directrice d'un aimant simple non libre (61 , 63, 64.). 



La formule du numéro 59 nous apprend, en outre, i\ue la loi de Cou- 

 lomb et de Hanstee.n, relative aux intensités du magnétisme à difl'érentes 

 distances, n'est vraie qu'entre deux éléments magnétiques. La loi des actions 

 totales est très-dillereiite : lorsque les distances sont considérables, compa- 

 rées aux dimensions des aimants, leur action totale est inversement propor- 

 tionnelle aux cubes des distances X sm y = ^. 



Enfin, à la rigueur, l'intensité totale pourrait se détei-miner d'après les 

 oscillations de l'aiguille assujettie dans un plan vertical coïncidant avec le 

 méridien magnétique, ou dans un azimutb quelconque. 11 est facile d'aper- 

 cevoir les légères modifications (|ue devraient subir les formules, et nous 

 ne pensons pas que cela ait un intérêt actuel suiHsant pour nous y arrêter. 

 Ce qui a été plutôt l'objet d'investigations ])ai- le secours de la composante 

 verticale, c'est la valeur même de l'angle d'inclinaison, en combinant cette 

 composante verticale avec l'borizonlale, ce qui donne jt = tang / : c'est ce 

 que nous allons montrer en quelques mots. 



66. Considérons un aimant simple que l'on fait osciller d'abord hoi'izon- 

 lalement, on aura (n° 38) : 



MX = — - • 



V, 



Puis verticalement, avec le pôle austral en bas (n"' o8 et 63) : 



g est le moment de la pesanteui' et K' le moment d'inertie par rapport à 

 l'axe d'oscillation. 



Pour éliminer g et M, nous supposerons que l'on renverse la polarité de 

 l'aimant, et que les moments magnétiques soient modifiés, nous aurons deux 

 nouvelles équations : 



pt. Il — M'Y = — - 



