102 PROCEDES SUIVIS POUR DETERMINER 



d'où A ^ \ !j1±1] R-(n+l) _ 



M' /, 



7 \ , ^ MM' 



\ n f os {<p — U) sin (// — i/o) -t- sin (i — U) cos (ip — tifi 



I -t- — I lir (h — ti, 



MX/ "^ 



On voit que 1" si Ton calcule j,^ par la méthode indiquée (n"' 90 à 9S); 

 2" si l'on possède la valeur de M'\ donnée par la loi des oscillations de l'ai- 

 mant fixe (G'), il devient facile d'éliminer le moment 31'. Et enfin 3" si 

 n = 2 d'après la loi de Coulomb et d'HANSTEEN, on aura 



X ^, n cos (-p — r) sin (i — ii„) -4- sin (i — U) cos (i — ti„) 



— R' = 



M' / (/ 



MX/'-"^"-"") 



Mais nous laisserons encore subsister l'indétermination de n, et nous ver- 

 rons bientôt que cette formule, convenablement appliquée à un nombre suffi- 

 sant d'expériences, donne elle-même la valeur de n, avec une api)roximation 

 aussi grande que l'on veut. 



143. L'angle U détermine la position de l'aimant fixe. En retournant cet 

 aimant bout à bout, on augmente tie - la valeur de U, et l'on obtient une 

 déviation de l'aimant mobile, en sens contraire de la première : — h, par 

 exemple, et la valeur absolue de cette déviation serait égale à u, si l'on avait 

 Uo = 0. Nous raisonnons toujours dans l'hypothèse d'une distribution symé- 

 trique du magnétisme libre dans les deux aimants. 



Or les fonctions F ne contiennent pas u ni //, : donc, quelle que soit 

 même la distribution du magnétisme, et la différence entre »„ et o, le retour- 

 nement de l'aimant fixe n'altérera j)as les valeurs absolues des F. . . , mais 

 seulement leurs signes , puisqu'elles proviennent des /. . . . Mais en vertu 

 d'une formule connue 



1 _ I 



X = Ig X — -lp,'x -i- - tg' X etc.. 

 ù 5 



1 1 



l( - V,= tg{u— „„)_-tg-(„ _,g H- -tg^' ((( — ?((,) etc., 

 D 



