38 PROCÈDES SUIVIS POUR DÉTERMINER 



Soit raiigle aca' = 9. La force attractive aura pour composantes : 



u'e .... — fiFsiii -- |)er|)ciidi('ulaiic h l'aimant; 

 a f .... — fiF cos i. dirigée sui\anl l'iiiinant. 



La force répulsive aura pour composantes : 



b'k .... -i- fiFsin y perpendiculaire à l'aimant: 

 ///) .... -+- pF cos y dirigée suivant l'aimant. 



Les forces + [jF cos © et — ijF cos o ont la même direction , la même 

 intensité, et agissent en sens contraire; elles ne changent rien à la position 

 du point c. 



Les forces -f- f/F sin © et — [jF sin y forment un couple qui a pour mo- 

 ment 2>>F sin (j>. 



Le produit ^y. s'appelle Moment magnétique de l'aimant, dénomination 

 introduite par Gauss : nous le désignerons par M. 



Si l'on considère la force — F, on aura exactement le même résultat : 

 c'est poui(pioi, lorsfpi'il s'agira du magnétisme terrestre dont l'action est 

 désignée par ± I , nous n'aurons désormais plus égard au signe de I , pas 

 plus qu'à son centre d'action. 



Nous conviendrons que la direction d'un aimant libre sera toujours celle 

 vers laquelle son pôle nord tend à se placer. L'action terrestre consiste à 

 retenir l'aimant dans la direction que nous venons de détinii-; ou bien, s'il en 

 est dévié d'un angle 0, elle consiste à l'y ramener en vertu du moment de 

 rotation Ml sin 9. 



54. Si cet aimant, au lieu de tourner sur son centre de gravité, avait un 

 autre point fixe, le moment magnétique aurait toujours la même valeur : il 

 est indépendant de la position du point fixe. Le moment de rotation que 

 nous venons de considéi-er se décompose comme suit (fig. 15) : 



1 sin f X 2?-u. = I sin ,. (^ X ''c -+- M X c») , 



que le point c soit un centre de gravité ou un autre point quelconque. 



Supposons le point c transporté en c', nous aurons, pour le moment de 

 rotation : 



