i6i PROCÉDÉS SLIVIS POUR DETERMINER 



cejne leur influence sur l'état magnétique de Tainiant, mais en ce qui concerne 

 les dimensions de l'appareil de suspension d'où dépend sa force directrice. 



Quant au mode d'observation, il est le même que pour le déclinateur que 

 nous avons déciit (n<" 180 et suiv.). Ce dernier servira seul pour connaître 

 la déclinaison absolue; mais les variations de la déclinaison, et particulière- 

 ment celles qui se succèdent rapidement, peu\ent être recherchées aussi bien 

 par le bifilaire que par l'unifilaire. Il en est de même pour l'intensité ab- 

 solue, mais alors l'unifilaire est d'un maniement plus simple. Quant aux 

 variations de l'intensité, il ne peut fournir qu'une valeur moyeime relative 

 à un temps donné, et les variations qui se suivent en peu de temps lui 

 échappent totalement, tandis qu'elles se manifestent sensiblement dans l'ap- 

 pareil bifilaire. 



235. Désignons par S la force de torsion de la suspension; 



Par iM le moment magnétique de l'aimant; 



Par X l'intensité horizontale absolue; 



Par a une constante, et par z la durée d'oscillation. 



Nous aurons dans une première position où l'aimant est perpendiculaire 

 au méridien magnétique : 



S-hMX=- . 



Dans une seconde position inverse, après avoir fait tourner l'aimant de 

 i 80°, en appelant t la durée d'oscillation : 



a 

 S — MX = - • 



La combinaison de ces deux équations donne : 



MX fi — T^ 



S t-<r t' 



La torsion étant proportionnelle au sinus de l'angle que l'on fait décrire 

 au plan des fils, on aura, en appelant z cet angle, la condition d'équilibre 



MX 



Ssin j: = MXsinOO" = MX, d'uu = sin j. 



S 



