46 SUR LA DIFFRACTION 



décroisseineiil continu cl nipidc de rinlcnsitc, lorsqu'on s'éloigne du bord de 

 récran ; 2" elle donne immédialement les intensités correspondantes aux 

 diverses valeurs de (^ , par la table des fonctions I\l et N et par suite les 

 iinnd)res de Fresnel [Monioirc cité, p. 4.30). 



Diffraction produite par une lame opaque Irès-étroile. 



Je passe à un second cas très-intéressant de la dilîraction, celui où, au 



lieu d'iui écran indéfini, le corps opaque se réduit à une lame opaque très- 



^''^- ^- étroite, parallèle à la source, ou à un fil (////. 3). 



\ A, DD, EF étant les sections de la raie lunii- 



1 1» 7 7 



\\\ neuse, du corps opaque et du plan d'ohserva- 



! \\ tion, soient toujours « = AB et 6 = BC les 



i '; '•, dislances de la source au corps opaque et de 



5— JS^J;.? • ' celui-ci au plan EF; BD = (/ la denii-lai'geur 



1 ■; ' de la lame, M un point du plan d'observation, 



I \ " ADK la ligne d'ombre géométri(iue. Les phé- 



"k c ^ï k nomènes étant évidemment symétriques de 



part et d'autre de la ligne AC, nous nous bornerons à considérer le |)oinl .M 



à droite de celle ligne; et soil ANM le rayon direct, *• l'arc compté, sur la 



section de l'onde cylindrique, depuis la droite AC jusqu'au point N. Si nous 



posons 



V „W V al.l 



[j. sera visiblement proportionnel à la distance VM du point M au milieu i] de 

 la projection du corps opaque sur le plan d'observation. Alors, d'après la 

 tbéorie de Fresnel, l'intensité lumineuse en M est donnée par l'c^pialion 



1 = p* -+- ^)' , 



