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h = /(' X I5.JJ9 -1- l — Il = (I). 



Cependant h et h' auront d'autres limites que celles assignées par la capil- 

 larité, c'est-à-dire correspondantes à la valeur r. En effet, tant que h n'a pas 

 atteint cette limite, nous pouvons, dans la considération de lequilibre, sup- 

 poser le tube fermé à la partie supérieure, la résistance du ménisque é(|ui- 

 valant à celle d'un piston fixe ou d'un bouchon. Or une colonne liquide, 

 soulevée dans un tube fermé à la partie supérieure, peut tout au plus être 

 égale à H — f, H étant une colonne de ce liquide mesurant la pression exté- 

 rieure au tube, et /"celle qui mesure la tension de la vapeur d'eau saturée 

 à la température de l'observation. Ainsi donc les valeurs maxima des hau- 

 teurs h et h', supposées inférieures à celles de l'équalion (1), seront données 

 par la formule : 



I, = Il X I5,y'.» + / — A' = Il — / (î>). 



Actuellement, il est clair que si le tube, au lieu de présenter à la partie 

 supérieure une seule ouverture de rayon r, en présente un nombre quclcon(|ut' 

 de même rayon, le même phénomène pourra se produire, mais avec une 

 vitesse d'autant plus grande (|ue le nombre des ouverlures sera plus grand. 

 En elTel, la capillarité de ces ouvertures fera équilibre à la même haulenr; 

 mais la surface d'évaporation sera proporlionnelle à leur nombre. 



Or une cloison poreuse n'est pas autre chose (pi'un système d'innom- 

 brables ouverUu-es très-capillaires; donc il n'y aura rien d'étonnani qu'on 

 voie s'élever rapidement, dans un tube de l'"'", terminé par une cloison po- 

 reuse cl rempli d'eau, une colonne de mercure de 600""" de hauleur. Car 

 celle valeur extrême de nos expériences sera toujours, dans l'air libre, in- 

 férieure à la valeur maxima donnée par ré(|ualion (2) , et pour qu'elle soil 

 également inférieure à celle de l'équation ( 1 ) , il suflira (|ue l'on ait : 



(600 X 15,39 -+- 1000 — (JOO)"""" 



ou 



r < 0'""',00I8. 



