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Herr Oskar Simony, stud. phil. iiberreichte die erste Halfte 

 einer Abhandlung, in welcher die Bewegung einer Kugel in einem 

 widerstehenden Mitt el untersucht wird. 



Im Allgemeinen kann das Medium, in welchem sich die 

 Kugel bewegt, entweder begrenzt oder unbegrenzt, diese in ihrer 

 Bewegung entweder vollig frei oder an gewisse Grenzen gebun- 

 den sein, so dass die Natur des Problems eine Gliederung in vier 

 Theile fordert. 



Urn dasselbe in jedem gegebenen Falle zu losen, d. h. 

 sammtliche Bestimmungsstiicke der Bewegung des Massenmittel- 

 punktes der Kugel als Functionen der Zeit t und bekannter Con- 

 stanten darzustellen, ist es jedoch nothwendig, in Bezug auf die 

 Beschaffenheit beider Materien und die sie beeinflussenden Krafte 

 gewisse beschrankende Voraussetzungen zu machen. 



Nimmt man namlich an, dass die Bewegung in einem aus- 

 dehnsam-fliissigen, urspriinglicb iiberall gleich dichten, an der 

 Kugeloberflache nicht adharirenden Medium und, nachdem die 

 Kugel ihren momentanen Bewegungsinipuls erlialten hat, nur 

 unter dem Einflusse paralleler Schwerkrafte stattfinde ? so lassen 

 sich die mit Hilfe des d'Alembertischen Princips ableitbaren 

 Bewegungsgleichungen ihres Massenmittelpunktes in folgender 

 Weise erganzen: 



In denselben den Widerstand w gleich Null setzend, erhalt 

 man fiir die Geschwindigkeit, welche der Massenmittelpunkt der 

 Kugel nach Verlanf der Zeit t im leeren Raume besitzen wlirde, 

 einen bestimmten Ausdruck von der Form f(t), folglich fiir die 

 Bewegungsgrosse der Kugel m<p(t). Derselbe Werth muss sich 

 jedoch audi ergeben, wenn man zu der die Kugel nach Verlauf 

 derselben Zeit im widerstehenden Mittel bewegenden Kraft mv 

 jenes Quantum derselben, K addirt, welches inzwischen zur 

 Uberwindung des Widerstandes des Mediums verwendet wurde, 

 d. h. es besteht die (Jleichung: 



mv h- K=m<f(t). 



Durch ihr Hinzutreten zu den urspriinglichen Bewegungs- 

 gleichungen wird das Problem jedesmal ein vollig bestimmtes; 



