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 Momentes durch das eine gewisse, leiclit bestimmbare Fliiche 



m 



Torstellende Integral: A = f #<fyi (x magnetisirende Krafte, \x 



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 Momente) dargestellt. 1st r jene Temperatur, bei der das Maxi- 

 mum m verschwindet, C die mittlere specifische Warme zwischen 

 0° und r des magnetischen, c die des unmagnetischen Eisens ? 

 J=4155xl0 6 das mechanische Warmeaquivalent fiir absolutes 

 Maass, so gilt die Gleichung: 



A = J(C—c)t 



und wenn die erste Magnetisiruug statt bei 0° bei t® stattfand: 



A i =J(C^c)(r-t i ) f 



wobei fiir diese vorlaufige Bestimmung die Constanz von C — c 

 vorausgesetzt wird. Zwei Eisenstabe, die der Verfasser (Sitzb. 

 LXXXIII. Bd.) seinerzeit bei je zwei verschiedenen Temperaturen 

 magnetisirte, lieferten vier Gleichungen zur Bestimmung von 

 (Q—c) und r. Es fand sich: C—c = 2-7 X lO" 8 und t = 1346° 

 als Mittelwerthe mit einer Abweichung von 8°/ - Es ist selbstver- 

 standlich, dass eine ruckwarts gefiihrte Berechnung des niecha- 

 nischen Warmeaquivalentes J wenig verschiedene Werthe geben 

 wird. Genauere Bestimmungen von C—c und r sollen durcb spater 

 anzustellende Versuche mit besonderen Vorrichtungen erhalten 

 werden. 



Der Secretar legt noch folgende eingesendete Abliand- 

 lungen vor: 



1. „L T ber ein bipolares Liniencoordinatensystem", von Herrn 

 Ferdinand Wittenbauer, dipl. Ingenieur und Docent an 

 der technischen Hochscbule in Graz. 



2. „Beitrage zur Theorie des Doppelverhaltnisses und zur 

 Raum-Ooilineation", von Herrn Prof. Dr. M. A lie an der 

 technischen Hochschule in Graz. 



Fernerlegt der Secretar ein versiegeltes Schreiben behufs 

 Wahrung der Prioritat von den Herren Professoren an der Staats- 

 Gewerbeschule in Eeichenau J. V. Jan ov sky und H. Eitter 



