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wobei a die Amplitude dcr in der Einfallsebcne schwiDgenden 

 Componeiitc dcs c'nfallcndcn Strablcs, sowic: 



S' =^2 sin^ i' [(w, cos i -+- sin^ /) sin (J, — r) 



— sin * cos (/ — /•) (wj — cos /)] 

 T = [(w, — cos /) (n cos(/ — /•) -h 2 sine cos icosr) 



— sin (i — r) (2 /i sin l -\- m^ cos I -f- sin^ I)] 

 S =2 sin^ i' [(m^ m' — sin^ i) sin («' -+- r) — sin i cos {i' -f- r)(w, -f- w')] 

 T = — [(w, -f- w') (/^ cos (/' -4- r) -+- 2 sin /cos /' cos r) 



-+- sin (/' -I- r) (2 w sin l — m^ m' -\- sin^ /)] 

 S^ = 2 sin^ /*' [(m' cos / — sin^ /) sin (/ -f- i') 



— (m' -\- cos /) sin /cos (/ -h /')] 

 7", =: [(;><' -+- cos /) (u cos (/ -I- /') -+- 2 sin / cos / cos /') 



4- sin (/ H- /') (2 n sin / — m' cos / -f- sin^ /)] 



und ferner 



] — sin /.sin/' 



cos 2' 



sin/' — sin/.sin^r 

 sinr.cosr^. 



w = 2sin/' — sin/ 





ist, unter v^^ und <;" die Fortpflanzungsgeschwindigkciten der 

 longitutinalen Wellen verstanden. 



Die Gangunterschiedc <^' und O^ dcr senkrecht und parallel 

 zur Einfallsebcne scliwingenden Componcntcn der nach derselben 

 Ricbtung sich fortpflanzenden gebeugten Strahlen sind cbenfalls 



in erster Annaberung enlweder oder - , je nacbdem ^<' und //, 



oder «, und b^ dasselbe oder entgegengesetzte Vorzeicben aus 

 den Formeln in jedem einzelnen Falle erbalten. 



Die ausgeflibrten Versucbe stimmen mit den aus diesen For- 

 meln erbaltenen Rccbnungsresultaten besser als dies nacb den 

 bei der Ableitung der Formeln notbwendig gewordenen Vernacb- 

 lassigungcn der Glieder, welcbe bobere als zweite Potenzen von 



— und —- entbalten, sicb erwarten liess. Bezeicbnet man nam 



licb mit f und f' die Winkel, welcbe die Scbwingungsricbtungen 

 der einf allenden und reflcctirteii Welle mit eincm auf der Ein - 

 fallsebene erricbteten Lotbc bilden, so dass 



