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comprendre le mode de vibration des lils représentés dans les 

 ligures 1 , 3 et ;j. 



Lorsque l'amplitude du mouvement du diapason surpasse, au 

 contraire, celle de l'extrémité correspondante du fil, les deux con- 

 caméra lions qui tendent à se produire sont remplacées par une 

 concamération unique et incomplète. C'est ce qui a eu lieu pour 

 les fils des figures 2 et 4. L'amplitude du mouvement vibratoire 

 de cette concamération unique est toujours considérable. 



14. Si les explications que nous venons de donner sur l'in- 

 fluence perturbatrice exercée par le diapason sont exactes, il faut 

 que l'on ait constamment pour tous les fils S 2 égale à la distance 

 du diapason au premier nœud, à partir duquel commencent les 

 concamérations égales à D,ou bien, s'il ne se forme pas de pareilles 

 concamérations, il faut que l'on ait, comme dans la figure 5, D6 = 

 bh. Or ces conclusions sont vérifiées par nos expériences. En effet , 

 S 4 et D6, dans les figures 1, 2, 5 et 4, ont une valeur sensiblement 

 égale et un peu plus grande que 100 ; en outre, dans la figure 5, 

 D6 est égal à 100 et S 2 à 100. 



15. Enfin, si ce qui précède est exact, il faut qu'on puisse con- 

 sidérer chaque fil comme une lame vibrante libre à ses deux 

 extrémités, avec cette seule restriction que du côté du diapason 

 les deux concamérations S 2 sont remplacées , soit par une conca- 

 mération unique, complète ou incomplète, soit par une concamé- 

 ration complète et une autre concamération moindre que S^ 



C'est, en effet, ce qui a lieu , comme je m'en suis assuré en ap- 

 pliquant à mes expériences les formules que M. Lissajous donne 

 pour le cas d'une lame libre à ses deux extrémités. Ces formules 



sont : 



2/ 



S, 



2» — 1 ' 



0,6608* 



2/1 — 1 

 et 



2 . \n - 2 ' 

 / représentant la longueur de la lame et n le nombre de ses 



