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tance Sj entre l'extrémité libre du fil et le premier nœud, à partir 

 de cette extrémité; et 5° la distance S 9 de l'extrémité libre au 

 second nœud, à partir de la même extrémité. Les formules qui 

 m'ont servi à ces calculs sont : 



D = U 



S, 



An — 5 

 1,5216/ 



An — 3 

 et 



5/ 



Dans ces formules, / désigne la longueur du fil, à partir de la 

 première grande concamération complète ou incomplète près du 

 diapason jusquà l'extrémité libre du fil, et » représente le nombre 

 de nœuds situés sur cette longueur. 



12. Nous avons indiqué les résultats de ces calculs dans le 

 tableau I de la page 8, à côté des données correspondantes dédui- 

 tes de l'expérience. Comme on le voit, sauf quelques irrégularités 

 qui paraissent dues, en partie, à l'imperfection du dessin de 

 l'image du fil vibrant, l'accord entre le calcul et l'expérience est 

 assez satisfaisant dans les limites où les formules de M. Lissajous 

 sont applicables, c'est-à-dire lorsque n est au moins égal à 4. 

 L'accord eût été sans doute plus grand, s'il ne régnait pas un peu 

 d'incertitude sur la vraie longueur de S, et partant sur celles 

 de S 2 et de L Cette incertitude provient de ce que le bout libre 

 du fil vibrant se dessinait assez mal dans quelques-unes de mes 

 expériences. Mais la cause principale des différences entre le calcul 

 et l'expérience doit être cherchée dans une autre circonstance 

 que nous indiquerons plus loin. 



1 \ . Reste maintenant à déterminer pourquoi une partie du fil 

 n'obéit pas aux lois de M. Lissajous sur les vibrations des lames 

 élastiques. Je crois que ce phénomène est dû à une action pertur- 

 batrice que le diapason exerce sur cette partie du fil. 



Pour faire comprendre cette action, considérons une lame vi- 

 brante libre à ses deux extrémités et soutenue en deux points où 

 se forment des nœuds pendant sa vibration. Pour mettre celte 



