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de l'autre jusqu'à l'extrémité libre du style. L'influence du diapa- 

 son est ici évidente et elle produit un double effet : d'une part, 

 elle s'oppose à la formation du nœud, et, d'autre part, elle dimi- 

 nue l'amplitude du mouvement de la partie libre du style; ear il 

 est clair que le point d'attaehe de celui-ei ne peut être entraîné 

 vers la gauche, par exemple, sans développer une force qui tend 

 à imprimer à l'extrémité libre un mouvement contraire, c'est-à- 

 dire sans diminuer l'amplitude des vibrations du bout libre du 

 style. Ce qui prouve cette diminution, c'est que si l'on rétablit le 

 nœud en touchant le style au point où il tend à se former, ou 

 mieux un peu plus bas vers le diapason , non-seulement les vibra- 

 tions du style ne sont point arrêtées, mais elles acquièrent une 

 amplitude bien plus considérable qu'auparavant. 



Cette même expérience réussit peut-être d'une manière plus 

 frappante encore, si l'on raccourcit un peu le style de façon 

 qu'en vibrant, il forme dans ses écarts extrêmes deux courbes 

 qui vont en s'éloignant l'une de l'autre depuis le diapason jusqu'au 

 bout libre du style, ou, en d'autres termes, de façon que le dia- 

 pason s'oppose complètement à toute tendance du style à former 

 un nœud dans le voisinage du corps vibrant. 



48. Si un fil de verre, attaché par une de ses extrémités à un 

 diapason et libre à l'autre, vibre en réalité d'après les mêmes lois 

 que les lames élastiques, le nombre N de vibrations de chaque 

 concamération devra être en raison inverse du carré de la lon- 

 gueur D d'une des concamérations égales formées par le fil. Par 

 conséquent, si nous observons les valeurs de D qui correspondent 

 à deux diapasons dont l'un donne at i et l'autre ut- , c'est-à-dire 

 dont l'un fait une vibration lorsque l'autre en exécute quatre , et 

 si nous représentons par D, et D 3 les longueurs des concaméra- 

 tions égales successivement obtenues, nous devons avoir D? : J)\ 

 — 4: 1, ou bien D, : D 3 == 2 : i. 



Pour vérifier cette conséquence, j'ai fixé un fil de verre à un 

 diapason donnant ut 5 et j'ai projeté à la lumière solaire l'image du 

 fil qui vibrait sous l'influence d'impulsions transversales. Le fil 

 s'est subdivisé de la même manière que celui de la figure 5 , avec 

 cette différence seulement que le premier nœud était à 10 mm du 



