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stances dans les armes à feu que de toute autre manière. On re- 

 viendra sur ce point. 



La concentration de toutes les pressions en un seul point de la 

 largeur du fdet est une hypothèse qui n'est rigoureuse que dans le 

 cas où cette largeur est infiniment petite; dans la pratique il n'en 

 est pas ainsi, et alors il ne faut plus voir là qu'une approximation 

 que j'ai admise comme mes devanciers sans en discuter le degré 

 de rigueur, mais avec l'assurance d'une exactitude pratique suffi- 

 sante chaque fois que la largeur du filet sera très-petite par rap- 

 port au rayon du noyau , comme cela arrive dans la plupart des vis. 

 Mais il y a cependant, sous ce rapport, une remarque impor- 

 tante à faire et une différence notable à signaler entre les héli- 

 coïdes des deux genres. D'abord, dans tous les deux on peut 

 remplacer a en r, par la formule tga = ^L (p , pas constant de 

 lhélicc). Ensuite, dans l'héliçoïde du premier genre, l'angle /3 est 

 constant et indépendant de r, et alors il suffit d'examiner les for- 

 mules pour s'assurer qu'une petite variation dans la vaicur der ne 

 peut fournir qu'une petite variation dans les résultats. 



Mais dans lbéliçoïdc du second genre il existe une relation entre 

 (3, y et r, et il convient de tenir compte 

 de cette relation avant de se prononcer 

 sur 1 influence que peut avoir une varia- 

 tion de r. 



Soit, en effet, d la plus courte dis- 

 tance de la génératrice à l'axe; r la dis- 

 tance du point M à ce même axe. Formons 

 le rectangle ABCD qu'indique la figure. 

 CD est perpendiculaire à DM et à BD 

 (parallèle à CA), donc au plan BDM; sa 

 parallèle AB est donc aussi perpendicu- 

 laire à ce plan, donc ABM est un angle 

 droit et tf=rsin v. Le trièdre 31 est rec- 

 tangle suivant le coin BM puisque les 

 plans BMD, BMA sont évidemment per- 

 pendiculaires entre eux. Donc 



cos j3 = cos y sin «J 1 . 



