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rayé), de ll ~ et du dénominateur de R'. Ce dénominateur est aussi 

 celui du dernier terme de F (canon rayé) ou de P (vis), et chaque 

 fois qu'il ne sera pas nul, on pourra déterminer deux des quan- 

 tités P, Q (ou F — Q pour le canon rayé), R', ^ et/", les trois 

 autres étant données et la machine étant géométriquement connue 

 (dans le canon rayé on a P = 0). 



Quand le dénominateur de R' est nul, il convient de remonter 

 aux équations pour y chercher la vraie solution du cas particulier, 

 et l'on arrive sans aucune difficulté aux conclusions suivantes : 



On ne peut avoir le dénominateur de R' égal à sans avoir 

 aussi -fi = dans le canon rayé et Q h- m ^ = (*) dans la vis, 

 de sorte que R' n'est pas infini, mais bien indéterminé. 



Alors les équations ordinaires sont remplacées pour la vis par : 



Dénominateur de R' = 0. 



dv 

 m — =0 

 dt 



r' \cotccdv \ / Ag«cosv-f-l / 1 — cos 2 |3 — cos 2, y 



P- — — = R'cota\/ l-+-tr 



r r* dt y \ cos/3 / 



résultant de l élimination de l'indéterminée entre les deux équa- 

 tions ordinaires. 



Ainsi l'on peut encore se donner trois des cinq circonstances et 

 calculer les deux autres., mais les données ne sont plus arbi- 

 traires; /'en fait nécessairement partie et l'une des quantités Q 



dv 

 dl 



ou j v mais une seule, doit aussi être connue 



(*) Pour la vis, ce résultat s'obtient en combinant l'équation : dén. de R'=0 

 avec les équations (2) et (7) (p. 11), ce qui donne cosc'=0, que l'on introduit 

 dans l'équation (6) (p. 11). 



Pour le canon rayé, il faut combiner l'équation : dén. de R' = avec l'équa- 

 tion (-5) et l'équation (7) modilîée (p. 11), ce qui fournit cos b'—0, que l'on 

 introduit dans l'équation (5) modifiée (p 11). 



ll'faut se rappeler dans ces calculs la valeur cosa' = 0. Les modifications 

 • les équations pour le canon rave ont été indiquées page 15. 



