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poser suivant la corde AB et des perpendiculaires AA', BB', à 

 cette corde; mais les composantes suivant la corde se détruisent 

 et celles qui sont dirigées perpendiculairement ont une résultante 

 v", perpendiculaire au milieu de la corde. Il est assez évident, 

 par soi-même, que v" doit être égal à la somme 2î; des trans- 

 lations données, mais, pour ne laisser aucun doute sur ce point, 

 j'observe que v' = v sin a et que v" = ^v' eq (^) ; d'ailleurs % 



, iX, -Ali 



donc 



sina = 



« a. 

 sin — cos- = 



0) C) 



a 

 tgô 



— AU 



d'où 





2u' 



1 -4- 





Si j'observe maintenant que, dans la statique usitée, je puis 

 passer de la composition de deux forces parallèles et de même 

 sens, égales entre elles, à la composition de deux forces inégales 

 de même sens, en composant toujoj.irs la plus petite avec une 

 force égale dont je diminue la plus grande, jusqu'à ce que j'arrive, 

 à la limite , à la coïncidence des directions des deux forces res- 

 tantes; et de plus, que, dans cette statique usitée, la composition 

 des forces de sens contraire se déduit immédiatement de celle des 

 forces de même sens; si j'observe enfin que les raisonnements que 

 je fais sur ces forces dans la statique usitée peuvent se répéter mot 



Éludes géométriques sur la théorie des parallèles , pai* Lobalschewsliy, 

 tratluclion de M. tlouël, 1866, page 29, lig. 16. On arrive plus vile au résultat 

 par mes énoncés cinénialiques, car le deuxième donne immédiatement 



eq- 



AR 



1 

 sin û; • 



