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 plus grande force et dans le même sens, et telle que l'on ait 

 cire X F' 



cire (a? H- a) ~ F~' 



ce qui conduit à une valeur réelle et positive pour x (page 50) et 



M' F"eqx = F — F'eqa, 



^ En effet, il est évident 



a. d'après [b') que, dans 



ces circonstances, la 



T' 



X 



^^ force F est la résultante 



"Y* de F', et de F" prise en 



sens inverse. 



0'. Soit F < F' e", mais > F'. Alors les deux forces ne peuvent 

 plus se composer en une force, mais en un couple dont il me 

 serait aisé de chercher l'axe. 



Comme je n'aurai pas besoin des couples dans ce qui suit, je 

 n'insisterai pas sur ce point et je me bornerai à résumer ici les 

 analogies entre la composition des forces et des translations per- 

 pendiculaires à une droite dans un plan, analogies qui découlent 

 sans difficulté de la première d'entre elles et du théorème relatif 

 à la réduction des translations et des forces à deux. 



i" Quand deux translations se combinent en une translation, 

 deux forces numériquement égales à ces translations et sembla- 

 blement placées se combinent en une force égale à la translation 

 résultante et semblablement placée. 



2" Quand deux translations se combinent en une rotation, 

 deux forces égales à ces translations et semblablement placées se 

 combinent en un couple ayant pour axe et pour moment, l'axe et 

 le moment de la rotation résultante *. 



* Le moment d'un couple est le produit de l'une des forces qui le compo- 

 sent par la circonférence décrite avec le bras de levier de cette force comme 

 rayon. De même toute rotation peut être considérée comme la résultante de 

 /f. 2A deux translations égales et opposées et alors son 



j^ moment est le produit de l'une des vitesses minima, 

 par la circonférence décrite sur la dislance OA 

 comme rayon. Ce produit est constant pour une ro- 

 tation donnée , comme on peut s'en assurer en ap- 

 pliquant les principes de la cinématique. 



