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système. Le mouvement de rotation autour d'un axe, par exem- 

 ple, donnerait lieu à la considération du moment d'inertie de 

 rotation. Ce moment d'inertie serait exprimé par im cireur, au 

 lieu de imr^, et la force agissant avec un bras de levier R et 

 capable d'imprimer au corps autour d'un axe fixe une vitesse an- 

 gulaire w. au bout d'un temps t, aurait pour expression ^^:Il!±S}^11, 

 Ceci est assez conforme à ce qui arrive dans la dynamique usitée, 

 mais, dans la dynamique abstraite, il y a aussi des moments 

 d'inertie de translation ou de glissement. Le moment d'inertie de 

 glissement d'un corps le long d'un axe serait exprimé par im eq^r 

 et la force agissant à une distance R de l'axe de glissement et 

 capable d'imprimer au corps une vitesse v au bout d'un temps t, 

 aurait pour expression —^çj-- 



Les deux règles énoncées plus baut se basent sur cet axiome 

 relatif à la constitution des corps, que les forces intérieures qui 

 maintiennent les molécules réunies et à des distances déterminées 

 n'entrent en jeu que lorsque les forces appliquées à cbacune des 

 molécules tendent à leur imprimer des mouvements qui feraient 

 varier ces distances, mais que cbaque molécule se meut comme 

 si elle était isolée tant que les mouvements imprimés par ces 

 forces sont compatibles avec la liaison du système. 



Il ne s'agit, en général, dans l'application de ces règles , que des 

 mouvements initiaux, car ce n'est que dans des cas très-particu- 

 liers que ces mouvements peuvent se continuer sans modifications 

 dans la suite du temps. On y reviendra. 



La décomposition indiquée dans la seconde règle ne peut 

 jamais se faire que d'une manière, sinon une même force pour- 

 rait produire deux effets différents, ce qui est absurde. 



La seconde règle peut subir une modification de forme qui en 

 facilite quelquefois l'application. 



Pour trouver l'effet d'une force sur un corps, on peut la dé- 

 composer en deux ou plusieurs forces dont l'effet soit plus facile 

 à déterminer, puis composer entre eux les mouvements du corps, 

 résultant de l'action de ces forces composantes. 



Si l'on suppose, en effet, qu'il s'agisse d'abord d'une simple mo- 

 lécule de masse m^ une force F agissant sur elle lui communique- 



