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B. A. Wi'LFiNC: Ein neues Polarisationsmikroskop usw. 



Aus Fig. 22 ergibt sich, 

 (1) '-"l«« 



K - ]„ ' 



(2) 



(3) 



n • sin II r^ X • sin •/] = U ; 



K = 'k - K- tg"') . 'o = '•« - i'o- 'g>2; 



(1 ^rutgfl [rk + r„- tg-/] (h, -i-hj]. 



Für den Speziali'all, daß die Zwisehcnsrlürlit die gleiclie Ijiclübreelning wie die Froni- 

 linspii liat, gehl der Randstraiil in einer geraden, also ungebroehenen Linie von A über 

 B und (1 nach H. Ks wird dann •/] = 9, und die Furmeln (I), (2) und (.'{) verwandeln sich 

 in die Formeln (4), (fi) und (fi): 



(5) 

 (6) 



cidgir) = 



hk + d + h„ 



N • sin 7) = U ; 



(1 -- c.itg-/] (r,. + r„) ~ (h|. + h„) 



Zur Anknüpfung an Ixnnki'cle N'i'rhiiUiiisse mögen folgende tatsächlich festgestelll( 

 Dimensionen der beiden l'"iiinMnisi'n den i-ii'i-erhnungen zu {irunde gelegt werflen : 



Radins der Kriimmungen i\ ncrl r,, 



Dicke der t'berhalbluig'eln i\+ lik und r,, i li^ . 

 Brefluingsexpoiii'Mli'ii ^ic = X'f| = N 



Kondensor ; Objektiv 



4. .50 j 2.30 



.").7.5 i .S.OO 



l.f>725 i 1.fi72.'S 



Wäblen wir als Zwischenscliiclil gewöhnliche Objektträger und Deckgläser, die 

 einen Brechungsexponenten n= 1.522 zu haben pflegen, und verwenden wir auch eine 

 Immersionsflüssigkeit von derselben Lichtbrechung n=- 1.522, so wird z.H. für die 

 numerische Apertur t'-= 1.48 nach den Formeln (2) und {■'^) 



y.=. 70":! r. 



7) = 62" 14', 



d - c(dg 7fi»;;i' [4.50 + 2.:!(i - tg 62" 14' ( 1 .25 + 0.70)] = 0.74 mm. 



Wählen wir aber als /wischenschicht stärker brechende Medien und zwar solche, die 

 in der Lichtbiechung dem Wert N= 1.6725 nahe kommen, wie etwa M(mobrnnmapli- 

 talin mit n= 1.658, und vergessen wir auch nicht, Objektträger und Deckglas und. 

 Einheltungsmittel von gleich hoch brechenden Medien zu nehmen, so berechnet sich 

 nach den gleichen Formeln (2) und {'A) 



^= 63"12', 

 7] = 62" 14', 

 d- (•otg6.3»12' [4.50 42.H0-tg62"14' (1.25 + 0.70)] = 1.56 mm. 



