Apertur des Awi-Rystems. i" 



hat. Die Verliältnisse sind ni. W. noch nirgends nälier erüiiert worden und mögen 

 daher hier an Hand der Figur 22 etwas eingeliender behandelt werden. Es sei 



U = numerisclie Apertur; 



N = Brechungsexponent der Frnntlinsen vnn (ilijcktiv und Kiiiidensor. Wenn ver- 

 schieden: N,j und Nq; 



Yj = Winkel des Grenzstrahls innerhalb der Kroatlinsen; 



!> = Winkel des Grenzstrahls innerhalb der Ininiersionsflüssigkeit (ev. in Luft); 



X, = Winkel des Grenzstrahls Ix'ini Eintritt in die Frnntliiisi' des Kondensors oder beim 

 Austritt aus der Frontlinse des Objektivs; 



i\ ^ Radhis der Front linse des Kondensois; 



Tq = Radius der Frontlinse des Objektivs; 



\]^ = Glasschichtdicke, die die Frontliallikngel des Kondensors zur Überhalhkugel macht ; 



hj = Glasschichtdicke, die die Fronthalbkiigel des Objektivs zur Überhalbkugel macht; 



d = Abstand der Frontlinsen; 



u = Lichtbrechung der Zwischenschicht, wenn dicsi' sich im wesentlichen aus einem 

 Medium zusammensetzt. 



Figur 21. 



Figur 22. 



Wir wollen annehmen, die Randstrahlen des Gesichtsfeldes träfen die Überhalb- 

 kugeln an iiiren breitesten Stellen bei A und D, also dort, wo die eine Hälfte der Kugel 

 in die andere übergeht, und die beiden Fi'ontlinsen haben dieselbe Lichtbrechung, während 

 die des Zwischenmittels im allgemeinen hiervon abweiche. Ferner möge der Abstand d 

 der Planflächen der Frontlinsen von Kondensor imd Objektiv so gewählt sein, daß ein 

 Randstrahl, der über ABGD läuft, in die Frontlinse des Kondensors bei A unter dem 

 gleichen Winkel ^ eintritt, wie er bei 1) die Frontlinse des Objektivs verläßt. Aufgabe 

 der Menisken und der sonstigen Linsen von Kondensor tmd Objektiv ist es dann, diesen 

 Randstrahl einerseits vom Spiegel her eintreten zu lassen und anderseits nach der Amici- 

 Linse hin (s. nächstes Kapitel) weiter zu leiten. Auf welche Weise das im einzelnen ge- 

 schieht, wollen wr hier nicht weiter verfolgen. 



