14 Theorie des Mikroskops. 



eingehenden optischen Constanten , bestimmt werden und von den 

 Grössen ß^ und b^ unabhängig sind, so folgt daraus, dass jeder Strahl, 

 der auf seinem ersten Weg durch den Punct P geht, auf seinem letzten 

 Weg durch den Punct P gehen muss. Mit andern Worten : Einfallen- 

 den Strahlen, deren Kichtungen sich im Punct P schneiden, entspre- 

 chen ausfahrende, die sich (nöthigenfalls verlängert) in P* schneiden. 

 Man kann den Punct P auch als Object und P' als sein optisches 

 Bild betrachten; jenes ist aber nur dann reell, wenn P im ersten 

 Medium liegt, also |— A"^ negativ ist, und ebenso kann das Bild nur 

 dann reell werden, wenn |" — iV" positiv ist oder P" im letzten Me- 

 dium liegt. In den entgegengesetzten Fällen sind Object oder [Bild 

 nur virtuell, d. h. die Strahlen gehen nicht wirklich von P aus 

 oder laufen nicht wirklich in P* zusammen, P und P sind bloss die 

 Durchschnittspuncte ihrer Verlängerungen. 



14 Legen wir jetzt durch die Puncte P und P* gegen die Axe senk- 

 rechte Ebenen , so ist von selbst klar, dass jedem Punct in der einen 

 Ebene ein coordinirter Bildpunct in der andern entspricht; denn 

 wenn $ constant bleibt, so erleidet auch §* , das in einem gegebenen 

 System allein von ^ abhängig ist, keine Veränderungen. Die Entfer- 

 nungen der zugeordneten Object- und Bildpuncte verhalten sich wie 

 die entsprechenden Ordinaten ?; nnd 7y oder nach Gleichung (13) 



wie 1 zu ■ o;_7.f-c_ Y ^^ • -^Is ein solches System von Puncten kann 

 nun jedes Object von endlicher Ausdehnung betrachtet werden; es 

 erzeugt daher ein zusammenhängendes Bild, dessen Lineardimensio- 

 nen durch das eben angegebene Verhältniss — das Object als Einheit 



betrachtet — bestimmt sind. Bezeichnet man die Grösse —^, — ,-. — ^=s- 



mit m, so ist diess die lineare Vergrösserungszahl. Ihr Vorzeichen ent- 

 scheidet, ob das Bild aufrecht oder verkehrt ist; ist sie negativ und 



mit ihr also auch — , so bedeiitet diess, dass Object — und Bild- 



punct auf entgegengesetzten Seiten der Axe liegen. 



15 Die Puncte P und P können natürlich innerhalb der Grenzen, 

 die durch ihre in ( 1 3) dargestellte Abhängigkeit gezogen sind , alle 

 möglichen Lagen annehmen; denn für jedes beliebige § lässt sich das 

 entsprechende ^' berechnen. Von diesen Lagen verdienen namentlich 

 drei eine besondere Beachtung, weil sie geeignet sind, eine einfachere 

 Beziehung zwischen den einfallenden und ausfahrenden Strahlen dar- 

 zubieten. » 



Wir wollen zunächst die beiden Puncte in eine solche Lage brin- 



