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Theorie des Mikroskops. 



Das resultirende System stellt sich also, wie zu erwarten war, als ein 

 dispansives heraus , d. h. es liefert von reellen Objecten nur virtuelle 

 Bilder. Die Brennpuncte stehen nämlich (im Gegensatz zu allen frü- 

 heren Combinationenj weniger Aveit von einander ab als die zugehöri- 

 gen Hauptpuncte. 



Wie bei einem solchen System die letzten Wege der Strahlen zu 

 construiren sind, ist in Figur 8 veranschaulicht; ah ist das Object, 



E° 



E* 



a' 



a'h' das virtuelle Bild. Die beiderseits mit 1, 2, 3 bezeichneten Li- 

 nien entsprechen sich; sie schneiden die Hauptebenen E^ und E' in 

 gleichen Abständen von der optischen Axe und sind in ihrer Rich- 

 tung durch die bekannten Brechungsgesetze bestimmt. 



Ist nun p* der Abstand des Bildes von der zweiten Hauptebene 

 und y die Brennweite, so ist die VergrösserungszifFer durch die all- 

 gemeingültige Formel m= \ — ~ gegeben, wobei das negative Vor- 

 zeichen auf die Umkehrung des Bildes deutet. Betrachtet man m als 

 positiv, so wird dieser Ausdruck 



m=K- -1= ""'' 



/ f ' 



aus welcher letzteren Formel sich ohne Weiteres folgende Beziehung 

 ableiten lässt : 



Befindet sich das beobachtende Auge im zweiten Brennpunct des 

 Mikroskops, so dass die Sehweite durch /;"—/ ausgedrückt wird, so 

 ist die VergrösserungsziiFer dieser Sehweite genau proportional. Mit 

 andern Worten: die virtuellen Bilder, welche das Mikroskop bei ver- 

 schiedenen Einstellungen (für kurzsichtige und weitsichtige Augen) 

 entwirft, werden vom zweiten Brennpunct aus unter dem nämlichen 

 Winkel gesehen und müssen sich demnach vollkommen decken. 

 33 Die Gesammtwirkung des Mikroskops ist im Vorhergehenden 



