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Theorie des Mikroskops. 



durch das Objectiv sich immer weiter von der Axe entfernen. Es 

 müsste alsdann entweder der Krümmungsradius der Flintglaslinsen 

 grösser oder deren Brechungscoefficient kleiner gewählt werden. 

 50 Nehmen wir jetzt an, die äussersten Randstrahlen bilden mit der 



Axe einen Winkel von 30" (was bei einem Oeffnungswinkel von OO" der 

 Fall ist) , und bezeichnen wir die Vereinigungsweite derselben — von 

 der Hinterfläche der Linse an gerechnet — mit f^ und die entspre- 

 chende Grösse für Centralstrahlen mit (/g) , so ergiebt die Rechnung 

 für die erste Doppellinse unseres Objectivs folgende Beziehungen : 



Erste Objecti vlinse. 



Aus dieser Zusammenstellung geht nun zunächst .hervor, dass 

 die erste üoppellinse für eine Objectdistanz von 0,5 1634 '"•'"• annä- 

 hernd aplanatisch, für kleinere Distanzen dagegen merklich unterver- 

 bessert ist , da die rückwärts verlängerten Randstrahlen die Axe in 

 grösserer Entfernung schneiden, als die Centralstrahlen. Dabei ist 

 jedoch vorausgesetzt, dass die vom Objectpunct ausgehenden Strahlen 

 die Vorderfläche der Linse ohne Ablenkung erreichen , was bei der 

 gewöhnlichen Beobachtungsweise bekanntlich nicht der Fall ist. Der 

 Lichtstrahl gelangt durch die Flüssigkeit, in welcher das Object sich 

 befindet, zum Deckgläschen und geht von diesem in Luft über, so 

 dass er also erst nach zweimaliger Brechung das Objectiv trifft. Die 

 Divergenz der Randstrahlen wird dadurch verstärkt; sie scheinen 

 schliesslich von" einem Puncte auszugehen , welcher über dem wirk- 

 lichen Objectpunct liegt und um so weiter von demselben absteht, je 

 dicker das Deckgläschen und je grösser der Winkel, den die Strahlen 

 mit der Axe bilden. Wir werden diese Erscheinung weiterhin noch 

 genauer verfolgen; hier genügt zu bemerken, dass in Folge davon die 

 Objectdistanz für Randstrahlen etwas kleiner zu setzen ist, wenn 

 die Rechnung für die gewöhnlich vorkommenden Fälle Geltung ha- 

 ben soll. 



