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Theorie des Mikroskops. 



Ein Lichtbündel, dessen Strahlen vom Objcctpunctc a aus diver- 

 giren, wird demzufolge nach dem Austritt aus dem Deckgläschen nicht 

 mehr homocentrisch sein, sondern aus unendlich vielen ineinander 

 geschachtelten Kegeln bestehen, deren Spitzen senkrecht oder schief 

 über einander liegen , je nachdem der einfallende Lichtkegel mit 

 Rücksicht auf das Deckgläschen ein senkrechter oder schiefer war. 

 Der reelle Objectpunct stellt sich also virtuell als eine Linie dar, 

 deren Länge, wie leicht einzusehen, mit der Dicke des Deckgläschens 

 und dem OefFiiungswinkel des Objectivs zu- und abnimmt. 



Ist ah (Fig. 24) ein einfallender Strahl, welcher das Deckgläschen 

 in der Richtung hc durchsetzt und hierauf in 

 das ursprüngliche Medium übergeht, so ist 

 CS parallel mit ab. Die Lage des Punctes a' , 

 in welchem der rückwärts verlängerte aus- 

 fahrende Strahl die Senkrechte ap schneidet, 

 lässt sich alsdann trigonometrisch bestimmen. 

 Bezeichnet man nämlich den Einfallswinkel 

 mit a, den Brechungswinkel mit a' und die 

 Dicke des Deckgläschens mit D, so ist zu- 



Fis;ur 2J. 



nächst hc = 



soda 



qc 



= hc 



Das Dreieck (jcb ergiebt 



Endlich erhält man aus dem Dreieck cajp , da a'c mit aq parallel ist: 

 aa' : qc = ap :pq = cos a : sin « , folglich 



aa' =■- qc 



cos (i 



sin cc 

 Substituirt man nun für qc und hc deren Werthe, so hat man 



in (« — «') 



aa 



= D 



sin u cos u 

 und nach leicht zu übersehender Reduction 



aa' = 1)(\ 5 — ) . 



Wird « zu 40" und der Brechungscoefficient des Deckgläschens 

 zu 1,5 angenommen, so erhält man, wenn das umgebende Medium 

 Wasser ist, 



aa' = 0, 168106 . IJ 

 und wenn als umgebendes Medium Luft vorausgesetzt wird, 



aa' = O,5(35o;n . T) . 

 Im gewöhnlichsten Fall, wenn nämlich unterseits Wasser, oberseits 

 Luft sich befindet, erhält der letztere Ausdruck noch einen kleinen 

 Zuwachs, Avelcher mit der Entfernung des Objectpunctes von der 



