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Theorie des Mikroskops. 



57 Es sei a h 



lenkegel 



B 



;Fig. 31) das CüUectivbild, dessen verschmälerte Stiah- 



ind 

 nach dem Puncte o convergireii ; ferner 

 A B die Ocularlinse , und der Krüm- 

 mungsmitlelpunct der convexen Fläche 

 in 0. Endlich sei das beobachtende 

 Auge auf unendliche Entfernung ein- 

 gestellt. Alsdann erfahren die nach o 

 convergirenden Lichtbündcl, weil sie in 

 der Richtung des Radius einfallen, an 

 der nach unten gekehrten Fläche keine 

 Ablenkung, indem sich die Brechung 

 darauf beschränkt, den Convergenz- 

 punct in der Richtung der Bündelaxe 

 in unendliche Ferne zu rücken. Das 

 hiebei zu Stande kommende virtuelle 

 Bild a' b' (das man sich in unendlicher 

 Ferne*) zu denken hat) stimmt natür- 

 lich vollkommen mit dem Objecte über- 

 ein, d. h. es findet zwischen den einzel- 

 nen Objectpuncten und ihren Bildern 

 perspectivische Deckung statt. Quadra- 

 tische Maschen müssten also auch im 

 Bilde quadratisch erscheinen. Dessen- 

 ungeachtet ist dieses virtuelle Bild ziem- 

 lich gewölbt, weil die Randpuncte des 

 eben gedachten Objectes weiter von der brechenden Fläche abstehen, 

 als das Centrum. 



Durch die zweite Brechung an der oberen Fläche der Ocularlinse 

 wird selbstverständlich der Parallelismus nicht gestört: das Bild bleibt 

 in unendlicher Ferne. Allein die Strahlenbündel werden von ihrer 

 Richtung abgelenkt, und zwar um so stärker, je grösser der Winkel, 

 den sie mit der Axe des Mikroskops bilden. Die Vergrösserung, 

 welche das virtuelle Bild dadurch erfährt, wird annähernd durch den 

 Brechungscoefficienten ausgedrückt; sie ist jedoch keine durchweg 



•^,h" 



Figur 31. 



*' Unsere Figur ist für die gewälilten endliclien Entfernungen genau. Das 



virtuelle IJild wird in diesem Fall durch die zweite Brechung um den I — jlen 



Theil seines früheren Abstandes näher gerückt, wobei n den Brechungscoefficien- 

 ten bezeichnet.' Im Uebrigcn ist der Strahlenverlauf genau derselbe. 



