Luftblasen in W 



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den säinmtliche ausfahrende Strahlen den wirksamen Theil der Ob- 

 jectivlinse treffen. 



Der Punct P erscheint demnach, da der ganze einfallende Licht- 

 kegel zu seinem Bilde beiträgt, ebenso hell, als irgend ein anderer 

 Punct des Gesichtsfeldes. Dasselbe gilt natürlich auch von allen 

 Puncten , welche dem Centrum näher liegen; nur ist für diese die 

 Brechung eine geringere, so dass die ausfahrenden Lichtkegel einen 

 mehr centralen Theil der Objectivvorderfiäche trefien. Der Mittel- 

 punct selbst wird von Strahlen erhellt, welche ungebrochen durch- 

 gehen. 



Dagegen macht sich für die Puncte, welche weiter vom Centrum 

 abstehen, wie z. B. /> (Fig- ölj; , tun Ausfall des Lichtes bemerkbar. 

 Für diese wird nämlich der Austritts- 

 winkel (= Einfallswinkel; a, wie ein 

 Blick auf die Figur zeigt, grösser und 

 folglich p ( = 90"— [«'—«] I kleiner. 

 Ein mit TL (Fig. 95 und 96) paral- 

 leler Randstrahl wird daher so gebro- 

 chen, dass er mehr als 30" von der 

 Senkrechten abweicht, also für das 

 Auge verloren geht. Dieser Verlust 

 tritt natürlich schon für den zunächst 

 gelegenen Punct ein ; er erstreckt sich 

 allmählich , wenn wir der Peripherie 

 immer näher rücken, auch auf die 

 mehr links gelegenen Strahlen des 

 Lichtkegels , bis endlich nur noch der 

 mit J" L' parallele Randstrahl tl das 

 Auge erreicht. Alle ausserhalb der 



Papierebene verlaufenden Strahlen sind für diese Grenzlage un- 

 wirksam. 



Die Bestimmung dieses Grenzpunctes geschieht genau in der- 

 selben Weise, wie diejenige des Punctes P. Ist q der halbe Ablen- 

 kungswinkel, so besteht die Gleichung 



Q 



90" - 



also im gegebenen Fall 



= 90" 



= 07%". 



Aus der oben abgeleiteten Relation «' — = 90"— p ergiebt sich ferner 

 a — « = 2272". Diese letztere Differenz tritt für den angenommenen 



