Einrichtung des Polaiisatiünsniikroskops. 293 



abweichen ; denn da ohnehin bloss die Hälfte des einfallenden Lichtes 

 durchgeht, so ist eine um so grössere Convergenz desselben zur Er- 

 leuchtung des Gesichtsfeldes nothwendig. Die Herstellung eines 

 solchen Lichtkegels lässt sich in zweierlei Weise denken : entweder 

 Avird er vom Polarisator direct geboten, indem derselbe Strahlen von 

 verschiedener Neigung gleich vollständig zu polarisiren vermag , oder 

 die austretenden polarisirten Strahlen sind unter sich annähernd 

 parallel und werden nachträglich durch eine Sammellinse, welche zwi- 

 schen Übject und Polarisator angebracht ist, convergent gemacht. 

 Die letztere Einrichtung finden wir bei den sogenannten Polarisa- 

 tionsapparaten, wie sie von Duve, Nörrenberg etc. herge- 

 stellt wurden; sie ist überall anwendbar, wo der Raum das Ein- 

 schalten eines Condensors über den reflectirenden oder brechenden 

 Vorrichtungen gestattet, u.nd bedarf nach dem, Avas früher über die 

 Beleuchtung im Allgemeinen gesagt wurde, keiner weiteren Erklä- 

 rung. Die erstere Einrichtung ist dagegen die geAVöhnliche der Polari- 

 sations m i k r o s k o p e ; sie verdient hier auch entschieden den V orzug, 

 indem sie an jedem Stativ leicht angebracht werden kann und ohne 

 weitere Nebenapparate vollständig polarisirtes Licht mit hinreichen- 

 der Convergenz zur Wirkung bringt. 



Die bekannteste polarisirendc Vorrichtung dieser Art ist das 2()l 

 Nicol'sche Prisma. Da die Construction desselben in jedem phy- 

 sikalischen Lehrbuche besprochen ist, so glauben 

 wir sie hier als bekannt voraussetzen zu dürfen; wir 

 wollen zur Orientirung bloss beifügen, dass in Fig. 

 153 ah und ef die beiden künstlich angeschliffe- 

 nen Flächen darstellen, welche unter GS" gegen die 

 Seitenkante abgeneigt sind, während man in hc und 

 de noch die Flächen eines stumpferen Rhomboeders 

 angedeutet sieht. Die Trennungsfläche he, an der 

 die beiden Hälften zusammengekittet sind, bildet mit 

 den angeschliffenen Endflächen Winkel von 89° 17', 

 die man folglich ohne grossen Fehler einem Rech- 

 ten gleichsetzen kann. Alle genannten Flächen 

 stehen senkrecht auf dem mit der Ebene des Pa- pj„ ^--^ 



piers zusammenfallenden Hauptschnitt des Krystalls. 



Die optische Wirkung eines solchen Nicol besteht nun darin, 

 dass der von unten einfallende Strahl gn sich in zwei Strahlen tlieilt, 

 wovon der ordentliche ?ik an der Canadabalsamsihicht eine totale 



