Einrichtung des Polarisationsmikroskops. 295 



Weniger einfach ist die Rechnung für die nach der andern Seite 263 

 geneigten Strahlen. Hier sind es die durchgehenden ausserordent- 

 lichen, deren Grenzwinkel die grösstmögliche Abweichung von der 

 Senkrechten bestimmt; denn die ordentlichen treffen die Balsain- 

 schicht um so schiefer, je grösser die Neigung, und erfahren daher 

 stets eine vollständige Keflexion. DerBrechungscoefficient der ausser- 

 ordentlichen Strahlen ist nun aber eine veränderliche Grösse, welche 

 nach Rudberg im Minimum 1,48635 beträgt und mit der Abwei- 

 chung nach links allmählich zunimmt, bis die Richtung der krystallo- 

 graphischen Hauptaxe erreicht ist. Da die letztere im gegebenen Falle 

 mit der Senkrechten einen Winkel von 63" 44' bildet, so ist der 

 jedesmalige Werth für die verschiedenen Abweichungen durch den 

 Leitstrahl einer Ellipse bestimmt, deren grosse Axe mit der kry- 

 ötallographischen Hauptaxe zusammenfällt und sich zur kleinen ver- 

 hält wie 1,6585 zu 1,48635. Für einen im Krystall um 15" nach 

 links abweichenden Strahl ergiebt sich hienach als Brechungscoeffi- 

 cient 1,5636, welcher Werth gerade hinreicht, um an der Canada- 

 balsamschicht, die der Strahl unter 82" 17' trifft, eine Totalreflexion 

 zu veranlassen (den Brechungsindex des Balsams zu 1,549 genom- 

 men). Wird die Brechung an der untern Fläche des Nicol mit in 

 Rechnung gebracht, so ergiebt sich als Maximum der Neigung für 

 die einfallenden Strahlen c. 11". In Wirklichkeit mag diese Grösse, 

 da der Brechungscoefficient des Canadabalsams von Wollaston und 

 Young etwas geringer angegeben wird, noch um 2 — 4 Grade klei- 

 ner ausfallen. 



Die Gesammtöffnung des einfallenden Lichtkegels in der Rieh- 264 

 tung von rechts nach links beträgt also nach dem Vorhergehenden 

 12" 58' -H 11 " für das eine, und 16" 44' + 7 " für das andere Ex- 

 trem, folglich in beiden Fällen nahezu 24". Diese Grösse stimmt mit 

 der an einem Nicol vonBeneche experimentell bestimmten ziem- 

 lich genau überein. — In der Richtung senkrecht zur Papierebene 

 fallen die Neigungswinkel noch etwas grösser. aus; sie werden hier 

 einzig und allein durch die Dimensionsverhältnisse des Prismas be- . 

 stimmt. 



Damit ist aber noch nicht gesagt, dass ein solcher Lichtkegel 

 dem Gesichtsfelde des Mikroskops in seiner ganzen Ausdehnung zu 

 Gute komme. Der in Fig. 155 genau construirte Strahlengang zeigt 

 vielmehr, dass diess nur unter den günstigsten Verhältnissen möglich 

 ist. Die beiden Linien mn und ^jy stellen zwei Grenzstrahlen dar. 



