Verhalten anisotroper krystallähnlicrhe Körper. 317 



Die Axenrichtungen der wirksamen Elasticitätsellipsen bleiben 

 überhaupt unverändert, wenn die Drehung um eine in der Ebene des 

 Gesichtsfeldes liegende Hauptaxe des Ellipsoids erfolgt; sie erfahren 

 dagegen eine stetige Veränderung, wenn ein beliebiger anderer 

 Durchmesser oder eine geneigt stehende Axe die Drehungsaxe bil- 

 det. Der approximative Gang dieser Veränderung ist durch die be- 

 kannten oder doch leicht zu construirenden Schnittflächen bestimmt, 

 welche nach einer Drehung von 90'^ wirksam werden. 



Es unterliegt also, wie man aus dem Vorhergehenden entnehmen 287 

 wird, keiner Schwierigkeit, die Axenlage der Elasticitätscllipse für 

 jede beliebige Neigung unseres Ellipsoids annähernd zu bestimmen 

 und die während der Drehung erfolgenden Veränderungen in Betreff 

 der Stellung und Excentricität , soweit nöthig, festzustellen. Mit 

 der Axenlage sind aber auch die Polarisationsebenen der beiden 

 Wellensysteme gegeben, und mit der Excentricität steigt und fällt 

 auch der Phasenunterschied, welchen dieselben in einem Medium von 

 bestimmter Dicke erlangen. Der Phasenunterschied bedingt aber be- 

 kanntlich die Interferenzfarbe, und so gelangen wir denn zu dem 

 Schluss, dass sich das optische Verhalten eines doppel- 

 brechenden Mediums, dessen Elasticitätsellipsoid ge- 

 geben ist, für jede beliebige Richtung der durchgehen- 

 den Lichtstrahlen zum Voraus bestimmen lässt. 



Wir haben die vorstehenden Erörterungen absichtlich an den 288 

 allgemeinen Fall, dass die drei Axen des Elasticitätsellipsoids un- 

 gleich sind, angeknüpft, weil die besonderen Fälle, die man sich 

 denken kann , eigentlich schon darin enthalten sind. Doch mag es 

 nachträglich zur Vervollständigung des Gesagten nicht ganz über- 

 flüssig sein, auch diese besonderen Fälle in Kürze zu erwähnen. 

 Denken wir uns zunächst, die Differenz zwischen der mittleren und 

 der kleinsten Axe des Ellipsoids werde allmählich kleiner und zuletzt 

 gleich Null, so nähern sich die beiden Kreisschnitte immer mehr der 

 Ebene der genannten Axen , indem sie immer spitzere Winkel mit 

 derselben bilden , und fallen endlich mit ihr zusammen. Die beiden 

 optischen Axen beAvegen sich folglich in entgegengesetzter Richtung ; 

 sie fallen, wenn sie die grösste Axe des Ellipsoids erreicht haben, in 

 eine einzige optische Axe zusammen. Das brechende Medium wird 

 dadurch optisch e i n a x i g und zwar positiv, weil es auch im zwei- 

 axigen Zustande , bevor der Axenwinkel ^ wurde , der oben ge- 



Nägeli u. Soh wendene r, d.is Mikroskop. 21 



