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einer bestimmten Beziehung zum Radius stehe, oder aber nicht; denn 

 im ersteren Falle entsprechen die neutralen Linien den Folarisations- 

 ebenen der Prismen, während sie im letzteren dieselben schiefwinklig 

 schneiden. —^ Streng genommen ist übrigens dieser letztere Fall mit 

 der Gleichwcrthigkeit der Durchmesser und mit der dadurch bedingten 

 unveiänderlichen Lage des neutralen Kreuzes nicht vereinbar. So 

 oft nämlich die Elasticitätsaxen schiefwinklig gegen die Schichten 

 oder den Radius gestellt sind, erheischt die Gleichwcrthigkeit der 

 Durchmesser alle möglichen Orientirungen in der tangentialen Ebene, 

 d. h. die doppelbrechenden Elemente müssen alle die Stellungen ein- 

 nehmen , welche ein einzelnes Element beim Drehen um einen radia- 

 len Durchmesser nacheinander einnimmt: die neutrale Linie fällt also 

 mit der Axe des Kegels , den das Element während der Drehung be- 

 schreibt, in dieselbe Vertical ebene. — Wären die Elasticitätsaxen 

 ganz beliebig nach allen Richtungen im Räume orientirt, die ver- 

 schiedenen Stellungen also gleich häufig vertreten , dann müsste die 

 Kugel wie eine einfach brechende Substanz wirken, und jede weitere 

 Untersuchung wäre zwecklos. 



Eine bestinnnte Beziehung der Elasticitätsaxen zum Radius ist 

 also schon durch das blosse Vorhandensein von Literferenzfarben in- 

 dicirt: eine der Axen muss bei der vorwiegenden Zahl der Elemente 

 mit dem Radius einen Winkel bilden, der gleich Null oder doch klei- 

 ner als Jo'Mst. Für unsere weiteren Betrachtungen schliessen wir 

 jedoch diesen letzteren Fall vollständig aus; wir nehmen auch hier 

 wie beim Cylinder und bei einzelnen Membranlamellen an , die dop- 

 pelbrechenden Elemente seien durchgehends übereinstimmend ge- 

 lagert, die Elasticitätsaxen folglich in allen Punkten des Objects so 

 gestellt, dass eine derselben mit dem Radius zusammenfällt, indess 

 die beiden andern in einer tangentialen Ebene, d. h. in der Ebene 

 der Scbichfenfläche liegen. 



Unter dieser Voraussetzung verhält sich die Kugel in jeder be- 

 liebigen Lage, wenigstens in ihren Randpartien, wie eine mittlere 

 Lamelle BB [Fig. ISQ), die man sich aus derselben herausgeschnit- 

 ten denkt, oder auch wie ein Querschnitt durch den Cylinder. Denn 

 es lässt sich leicht nachweisen , dass die zugekehrte und die abge- 

 kehrte Kugelcalotte stets in gleichem Sinne wirken , wie das einge- 

 bildete Mittelstück, dass sie also den Effect desselben nur verstärken, 

 nicht verändern. Bei einaxigen Elementen mit radial gestellter opti- 

 scher Axe ist diess ohne Weiteres einleuchtend. Bei zweiaxigen ge- 

 langt man zu demselben Resultat, wenn man erwägt, dass die taugen 



